1 дәріс. Механикалық қозғалыстардың теориялық негіздері
жүктеу/скачать 3,36 Mb. Pdf көрінісі
|
Дәрістер мазмұны
| u
′ жылдамдығы υ жылдамдыққа қарама-қарсы болғандықтан, теңдеудің оң жағында минус таңбасы тұр. Үдемелі қозғалыс алдындағы зымыранның жылдамдығын 0 υ , массасын 0 m арқылы белгілейік. Онда (10.5.9) теңдеуін dm dυ m u = − (10.5.10) түрінде жазып және оны интегралдап, ( ) 0 0 ln ln υ υ m m u − − = − (10.5.11) К.Циолковскийдің белгілі формуласын аламыз. Бұл нәтижені төмендегідей түрлерде қолданған қолайлы: 0 0 ln , m υ υ u m − = (10.5.12) ( ) 0 / 0 e . υ υ u m m − − = (10.5.13) Циолковскийдің (10.5.12) формуласы массасы 0 m -ден m -ге дейін азайған зымыран жылдамдығының өзгеруін өрнектейді, ал (10.5.13) жылдамдығы « 0 υ -ден υ -ға өзгерген зымыранның массасы қалай өзгереді?» деген сұраққа жауап береді. Егер зымыран тыныштық қалыптан үдемелі қозғала бастаса, онда (υ 0 =0). 10.5.2. Релятивистік қозғалыс (10.5.4) теңдеуді қорыту барысында оның жылдамдықтардың әрі үлкен, әрі кіші мәндерінде де қолданылатынын атап өттік. Релятивистік жағдайда 2 2 , 1 m m υ c = − (10.5.14) мұнда m ′ - зымыранның айнымалы тыныштық массасы (бұл жерде штрих таңбасы массаның зымыранмен байланысқан қозғалмалы санақ жүйесінде қарастырылып отырғанын көрсетеді). Қозғалыс барысында зымыранның тыныштық массасы азаяды. Жоғарыда айтылғандарға байланысты (10.5.4) релятивистік жағдайда 2 2 2 2 1 1 d m d m dt dt υ υ c c = − − жүктеу/скачать 3,36 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|