Лобзин с. А. Электр машиналар
жүктеу/скачать 8,41 Mb.
|
электр машиналары (1)
134Eσ1 = jI0X1 (5.5) мұндағы j — жорамал бірлік, j 1. жорамал бірлік оң жағына π/2 бұрышына, яғни сағат бағытына кері векторды бұру оператор- дың рөлін атқарады. Минус белгісімен алынған жорамал бірлік π/2 – ге векторды сағат бағытымен бұрады (5.3, а – суретінде I0 векторына қарай Eσ1 векторы дәл солай бұрылған). (5.3) теңдеуін (5.5) өрнегін есепке алумен қайта жазайық: U1 + Е1 – jI0X1 = I0R1. Осыдан қуат беретін кернеу жиынтығын білдірейік: U1 = –E1 + I0R1 + jI0X1. (5.6) Қуат беретін кернеу, алынған теңдеуге сәйкес кернеудің төмендеу сомасының түрінде ұсынылған: Негізгі магнит ағынымен негізделген, E1 индукциясының ЭҚК орнын толтыратын (–E1) қосылатын кернеуге тең; I0R1 — бұл бастапқы ораманың белсенді кедергісінде кер- неудің азаюы; jI0X1, — бұл сейілудің индуктивті кедергісінде кернеудің азаюы; 5.3, а - суретте (5.6) теңдеу үш вектордың қосындысы ретінде көрсетілген, сонымен I0R1 векторы I0 векторымен бағытталған, ал jI0X1 вектор I0 векторына қатысты π/2 рад бұрышына сағат бағытына кері бұрылған (оң жағына қарай). 5.3, а-сурет масштаб сақтамай құрылғаның ескере кетейік. Нақты трансформаторда I0R1 және I0X1 сандық шамалар мәндері E1 сандық мәндерінен едәуір аз, сондықтан (–E1) мен U1 векторлары сәйкестік- ке жақын болады. Сондай-ақ, Фσ1m сейілтудің магнит ағынының амплитудасы Ф0m негізгі ағынының амплитудасы Фσ1m қарағанда әл- деқайда аз болады. жүктеу/скачать 8,41 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|