Гл. IX. Основные законы геометрической оптики
213
(полутени) объясняются не отступлением направления распро-
странения света от прямолинейности, а к о н е ч н ы м и размера-
ми источника света (рис. 173). Всем известен способ, применя-
емый столярами, проверки «по лучу» прямолинейности кромки
Рис. 172. При освещении точечным источником света
S
плоского объ-
екта
O
, параллельного экрану, на экране появляется резкая тень
O
,
подобная этому объекту
отстроганной доски (рис. 174). Явления прямолинейного рас-
пространения света представляют полную аналогию с явлени-
ями, описанными в предыдущем параграфе. Если мы сделаем
Рис. 173. При освещении шарика
O
протяженным источником
SS
появляющаяся на экране тень
O
окаймлена полутенью
O
«видимым» путь солнечного света, пустив в комнату несколько
клубов табачного дыма, то мы можем повторить опыт с перего-
родками. Поставим на пути света непрозрачный картон с одним
или несколькими небольшими отверстиями, которые, конечно,
214
Гл. IX. Основные законы геометрической оптики
во много раз превосходят длину световой волны; мы увидим путь
света в комнате в виде узких каналов, опирающихся на края
отверстий (рис. 175). При любом положении картона эти каналы
имеют одно и то же направление: они указывают на Солнце.
Рис. 174. Проверка прямолинейности кромки «по лучу зрения»
Рис. 175. Пучки, выделенные из плоской световой волны (источник —
Солнце) экраном с небольшими отверстиями. Размеры отверстий еще
очень велики по сравнению с длиной световой волны
Если в затемненной комнате поставить внутри темного ящика
с несколькими отверстиями яркую лампочку с маленькой нитью,
то путь выходящего света обрисуется в запыленном воздухе
в виде расходящихся в разные стороны узких пучков (рис. 176).
Отметив на стене ящика положение лампы, мы без труда заме-
Гл. IX. Основные законы геометрической оптики
215
тим, что пучки эти пересекаются в том месте, где находится нить
лампы. Поступая так же, как мы делали в опытах с волнами на
поверхности воды, проведем л и н и и, указывающие направление
распространения света. Если выделенные пучки узки, то прове-
дение таких линий не вызывает затруднений. Эти геометриче-
ские линии и представляют собой с в е т о в ы е л у ч и. В рас-
смотренных случаях они будут почти параллельными линиями,
Рис. 176. Пучки, выделен-
ные из сферической свето-
вой волны
направленными на Солнце, или ра-
диусами, перпендикулярными к по-
верхности
сферы,
описанной
из
места расположения источника све-
та (нить лампочки). Вдоль этих пря-
молинейных лучей и распространя-
ется световая волна.
Нередко
в
учебниках
назва-
ние «световой луч» приписывают
тем
у з к и м с в е т о в ы м п у ч-
к а м, с помощью которых мы на-
ходим направление лучей. Это —
неправильное выражение: мы назы-
ваем лучом г е о м е т р и ч е с к у ю
л и н и ю, указывающую направле-
ние распространения света, а не са-
мые световые пучки. Конечно, чем ´
уже световой пучок, тем легче
и точнее с его помощью отыскать направление распространения
света, т. е. определить световой луч. Мы не можем, однако,
осуществить б е с к о н е ч н о у з к и й световой пучок.
Уменьшая размеры отверстия, ограничивающего пучок, мы
можем уменьшить ширину пучка лишь до известных пределов.
Дальнейшее уменьшение отверстия не только не приводит
к уменьшению сечения пучка, но, наоборот, ведет, как показывает
опыт, к расширению его. В § 41 мы познакомились с этим
явлением при изучении волн на поверхности воды (рис. 87, б и в).
Для световых волн это явление можно наблюдать, получая
изображение с помощью малого отверстия (так называемая д ы-
р о ч н а я к а м е р а
1
)). Эти наблюдения показывают также, что
закон прямолинейного распространения света соблюдается толь-
ко при известных условиях. Соответствующий опыт изображен
на рис. 177. На матовом стекле (или фотопластинке), прикры-
вающем заднюю стенку дырочной камеры, получается перевер-
1
) Эту камеру называют камерой-обскурой.