Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика
§ 214. Природа радиоактивного излучения
жүктеу/скачать 6,71 Mb. Pdf көрінісі
|
Ð Ð Ð½Ð Ñ Ð ÐµÑ Ð³ Ð Ð ÐÐ ÐµÐ¼ÐµÐ½Ñ Ð Ñ Ð½Ñ Ð¹ Ñ Ñ ÐµÐ
| § 214. Природа радиоактивного излучения. 1. γ-излучение.
По своим свойствам γ-излучение подобно рентгеновскому излу- чению. Как и рентгеновское излучение, оно ионизует воздух, действует на фотопластинку и не отклоняется магнитным по- лем. При прохождении через кристаллы γ-излучение, подобно рентгеновскому, обнаруживает дифракцию. Оба вида излучения тем сильнее поглощаются экранами, чем больше атомный номер вещества экрана. По проникающей способности γ-излучение некоторых радио- активных веществ значительно превосходит рентгеновское из- лучение, используемое в медицине и технике. Но проникающая способность (или, как говорят, ж е с т к о с т ь) рентгеновского излучения возрастает с увеличением напряжения, ускоряющего электроны. При торможении электронов, ускоренных напряже- нием в несколько миллионов вольт, образуется рентгеновское излучение, уже не уступающее по проникающей способности наиболее жесткому излучению. Совпадение всех свойств γ-излучения и жесткого рентгенов- ского излучения доказывает их одинаковую природу. Из предыду- щего мы знаем, что рентгеновское излучение является коротко- волновым электромагнитным излучением. Следовательно, γ-из- лучение также представляет собой э л е к т р о м а г н и т н ы е 530 Гл. XXIII. Радиоактивность в о л н ы, отличающиеся очень малой длиной волны и, следова- тельно, очень большой энергией квантов 1 ). Как и другие элек- тромагнитные излучения, γ-излучение распространяется со ско- ростью света, равной 300 000 км/с. γ-излучение и рентгеновское излучение равной длины волны, кроме с п о с о б а п о л у ч е- н и я, ничем друг от друга не отличаются. Как показывают измерения, энергия квантов γ-излучения различна у различных радиоактивных веществ: наблюдаются γ-кванты с энергией от десятка килоэлектронвольт (кэВ) до нескольких мегаэлектронвольт (МэВ); этому соответствует дли- на волны от 10 − 10 до 10 − 13 м. 2. α- и β-частицы. Для установления природы α- и β-частиц существенно измерить заряд и массу отдельной частицы. Измерение заряда в принципе весьма просто. Нужно незави- симо измерить заряд Q, переносимый пучком частиц за опреде- ленное время, и сосчитать число частиц N , пролетающих за то же время. Очевидно, заряд одной частицы q = Q/N.
Опыт по измерению заряда α - или β -частиц может быть постав- лен следующим образом (рис. 386, а). Радиоактивный препарат 1, испускающий с постоянной интенсивностью α - или
β -частицы, уста- навливается перед диафрагмой 2, отверстие которой вырезает узкий пучок частиц. Все частицы, прошедшие через отверстие, улавливаются полым металлическим цилиндром 3, присоединенным к чувствитель- ному электрометру. По отклонению электрометра определяют заряд, внесенный пучком внутрь цилиндра. Далее, не изменяя положения препарата и диафрагмы, заменяют электрометр и цилиндр счетчиком частиц 5 (рис. 386, б) и сосчитывают число частиц, проходящих через отверстие диафрагмы за время, равное времени измерения заряда. Для счета частиц в этом опыте могут быть применены с ч е т ч и к с ц и н т и л л я ц и й или г а з о р а з р я д н ы й счетчик, описанные в предыдущем параграфе. Опытами подобного рода было установлено, что α-частицы несут положительный заряд, равный двум элементарным за- жүктеу/скачать 6,71 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|