Лобзин с. А. Электр машиналар
жүктеу/скачать 8,41 Mb.
|
электр машиналары (1)
Электрмагниттік иінкүшінің теңдеуін шығару. Электрмаг- ниттік өріске оның күш сызықтарына орналастырылған, өрнекпен анықталатын ток өткізгішіне электрмагнитті күш әсер етеді (1.2). Электр машинасында магнит өрісінің индукциясы статордың айна- 82ласында тұрақты емес екені 2.2-бөлімде белгіленген. Оның полюс ұштығының ортасында ең үлкен мәні бар және ма- шинаның бейтараптамасында нөлге тең болады. Сондықтан теңдеу- лерді жазу кезінде Вср орташа магниттік индукция тұжырымдамасы қолданылады. Содан кейін, зәкір орамасының жеке белсенді өткіз- гішіне әрекет ететін орташа күшке біз келесіні жаза аламыз: Fcp = BcpIпpІ, Мұндағы Іпр — өткізгіш бойымен өтетін ток. (3.9) Магнит өрісіне сүйене отырып 2.2-бөлімде көрсетілгендей, Вср шамасын бір полюстің Ф ағыны арқылы көрсету мүмкін: Bcp = Ф/ (lτ) мұндағы τ — полюстік бөлу ((1.8) формуланы қараңыз); lτ — по- люстік бөлудің ауданы. Зәкір тогы арқылы Іпр тогы Іпр=Ія/(2а) сияқты беріледі: мұндағы 2а — параллельді зәкір орамасының тармақтар саны. Орта магниттік индукцияның және өткізгіш тогының өрнегін формулаға (3.9) қояйық: Рср күшінің әсерінен туындайтын орташа Мср айналмалы кезі осы күштің иініне тең, ал иін зәкір орамасының R айналу радиусына, яғни іс жүзінде зәкір радиусына тең болады: Дегенмен, айналмалы кезі радиусқа тәуелді емес екенін көрсету қиын емес. Нақты айтқанда, соңғы өрнектің бөлгішінде болған т по- люстік бөлу, теңдеуге (1.8) сәйкес зәкір радиусына пропорционалды болады, оны 2R R , 2 p p түрінде қайта жазамыз, мұндағы р — статор полюстерінің жұб- тар саны. Енді соңғы теңдікті айналмалы кезінің өрнегіне жазамыз және келесіні аламыз: жүктеу/скачать 8,41 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|