РАССУЖДЕНИЕ О МЕТОДЕ
271
же касается направления, то очевидно также, что, сколько
частиц жидкости движется от
С к
В, столько же движется их
в
противоположном направлении, тем более что это всё одни
и те же частицы, которые, направляясь от
С и сталкиваясь
с поверхностью тела
В, отталкиваются и направляются назад,
к
С. И хотя некоторые из них, взятые в
отдельности, по мере
того как они ударяются о тело
В, подталкивают его к
F и тем
самым сильнее препятствуют ему двигаться к
С, чем если бы
были неподвижны, тем не менее, так как имеется столько же
частиц, стремящихся от
F к
B и толкающих последнее к
С,
В испытывает одинаковые толчки в ту и в другую сторону
и поэтому, если нет ничего привходящего со стороны, пре-
бывает в покое, ибо, какой бы формы, по нашему предпо-
ложению, ни было тело
В, его всегда гонит совершенно оди-
наковое число частиц с
той и с другой стороны, если только
сама окружающая его жидкость не движется в одну сторону
больше, чем в другую, подобно течению реки. Предположим,
что
В со всех сторон окружено жидкостью
FD, но не находится
в
самой ее середине; хотя между
В и
С ее было больше, чем
между
В и
F, она тем не менее толкает его к
F не с большей
силой, чем к
С, потому что она не вся противодействует
В,
а только теми своими частями, которые касаются поверхно-
сти
В. До сих пор мы рассматривали
В как неподвижное тело.
Теперь предположим, что оно подталкивается к С
некоторой
силой, идущей извне; этой силы (сколь бы мала она ни была)
достаточно, правда, не для того, чтобы одной сдвинуть
В,
но для того, чтобы в соединении с частицами жидкого тела
FD, заставив их также толкать его к
С, сообщить ему часть
своего движения.
57. Доказательство предыдущего положения
Чтобы яснее понять это, надобно принять в соображе-
ние, во-первых, что, когда твердого тела еще нет в
жидкости
FD, частицы последней
аеіоа расположены в виде кольца
и движутся кругообразно в
направлении аеі, а другие части-
цы —
оиуао — подобным же образом движутся в направле-
нии
оиу. Ибо для того, чтобы тело было жидким, состав-