Лобзин с. А. Электр машиналар
жүктеу/скачать 8,41 Mb.
|
15дамдықты хабарлайды. Егер дененің жылдамдығы нөлге тең болса (яғни, дененің жылдамдығы тұрақты болса), онда тең әсерлі күш нөлге тең болады. Қарастырылып отырған жағдайда, егер өткіз- гіштің v жылдамдығы тұрақты болса, сыртқы және электрмагниттік күштің тең әсерлі күші нөлге тең болады. Себебі, F және Fэм күштері қарама-қарсы бағытталған, сондықтан көрсетілген шарт осы мо- дульдер тең болған кезде орындалады: F = Fэм. (1.3) Сонымен, қарастырылып жатқан үлгіде (1.1-суретті қараңыз) екі үдеріс өте маңызды болады: магнит өрісінің индукция сызықтарын кесіп өтетін, өт- кізгіште бағытталған индукцияның ЭҚК әсерінен токтың пайда болуы; ток пайда болған өткізгіште әрекет ететін электрмагнит- тік күштің пайда болуы; осы күштің бағыты, өткізгішті жылжытатын сыртқы күшке қарама-қарсы болады. Индукциялық токпен бірге жүретін, тежеуші электрмагниттік күшінің пайда болуы, электр энергиясын өндіру үшін, электрмаг- ниттік күшті жеңетін сыртқы күш қолдану қажет екенін дәлел- дейді. Бұл энергияны сақтау заңына сәйкес келеді. Жоғарыда сипат- талған құбылыстар, механикалық энергияның электр энергиясына айналдыру үдерісін бейнелейді. Күш модульдерінің теңдігін (1.3) өрнекті (1.2) есепке алумен көшіріп жазайық: F = BIІ. (1.4) Дененің қозғалыс бағыты бойынша, әсер ететін күштің механика- лық қуаты, осы күштің қозғалу жылдамдығына әсер етуші күш ретін- де көрсетілу мүмкіндігі физика курсынан белгілі: Рмех = Fv. (уақыт бірлігіне күшпен өндірілген қуат, жұмысты білдіретінің еске сала ке- тейік). Сонда өрнектің екі бөлігін жылдамдыққа (1.4) көбейтіп Рмех = BIІv алуға болады. Өйткені, формула бойынша (1.1), E = Blv, болады Рмех = ЕI = Pэм (1.5) Мұндағы Рэм - электрмагниттік қуат. (Электр қуат көзінің қуаты осылайша Pи = EІ болып көрсетілгенін электротехника курсынан есімізге түсірейік.) Өрнек (1.5), магнит өрісінде өткізгіш қозғалысының механикалық жүктеу/скачать 8,41 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|