Методические указания к проведению семинарских занятий Дисциплина модуль Образовательная программа


Определение параметров газа при дросселировании. Эффект Джоуля-Томсона



бет6/14
Дата02.10.2023
өлшемі3,85 Mb.
#112695
түріМетодические указания
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   14
Байланысты:
ЛР ТТГД РУС оригиниал

Определение параметров газа при дросселировании. Эффект Джоуля-Томсона


Целью данной работы является изучение явления охлаждения газа при дросселировании.




      1. Часть 1. Теоретические основы.


Эффект Джоуля -Томсона заключается в изменении температуры реального газа в результате протекания его под действием постоянного перепада давления сквозь дроссель - местное препятствие потоку газа (капилляр, вентиль или пористую перегородку, расположенную в трубе на пути потока). Течение газа сквозь дроссель должно происходить без теплообмена с окружающей средой (адиабатически). В теплоизолированной трубе создается стационарный поток газа.
Экспериментальный ресивер можно представить, как трубопровод большого диаметра, в котором установлена диафрагма с малым отверстием (дроссель). Размеры отверстия по отношению к размерам трубопровода таковы, что размерами трубопровода можно пренебречь, допуская скорость течения воздуха в нем близкой к нулю.
Скорость течения газа в дросселях такого вида достаточно велика, характер течения чаще всего турбулентный, длина канала соизмерима с диаметром отверстия и теплообмен между газом и стенками практически отсутствует. Поэтому процесс течения в этом случае близок к адиабатному

.
2



2
Рисунок 2.2.1. Расчетная схема течения газа через отверстие в тонкой стенке: р1; р2 – давление в потоке газа, соответственно, до сопротивления


и на выходе из отверстия; Т1 ; Т2 температура газа, соответственно, до сопротивления и на выходе из отверстия; 1 ; 2 скорость течения
газа, соответственно до сопротивления и на выходе из отверстия
Рассмотрим сначала адиабатическое расширение реального газа без

всякой перегородки от объема
V1 до объема
V2 , т.е. при условии, что dQ = 0.

Работа газа при расширении равна 0, поскольку мы просто убираем перегородку и создаем отверстие. Следовательно, внутренняя энергия газа Ван дер Ваальса остается неизменной:




a

V
E1  CV T1
1
 E2
 CVT2

a

V
2

Откуда получаем следующее изменение температуры газа:
a 1 1

T2  T1  T  C

V V

V  2 1 
Из предыдущего выражения видно, что температура уменьшается
T 0 . Газ охлаждается за счет перераспределения его внутренней энергии
между кинетической и потенциальной энергиями.

Рассмотрим теперь протекание газа через дроссель под давлением. Тогда имеем работу внешних сил – работу компрессора над газом – равной:
A1 p1V1
Работа также совершается самим газом при расширении газа за

дросселем до объема
V2 при давлении
p2 , которая, в свою очередь, равна:



A2 p2 V2
Тепло извне не поступает, тогда вся работа газа определяется:
A E1 E2
Процесс продавливания газа через дроссель малого сечения или пористую перегородку есть изоэнтальпийный процесс.

W1 E1
p1V1 W2
E2 p2 V2

Интегральный эффект Джоуля-Томсона.
Рассмотрим интегральный эффект Джоуля – Томсона в наиболее простом случае:

а) когда в первой камере давление
p1 велико, газ рассмотрим как газ Ван


дер Ваальса, и б) во второй камере как идеальный.
p2 мало, и там можно рассматривать газ

Тогда давление в первой камере, следуя уравнению Ван дер Ваальса,
равно:

1
p RT a

2

V
V1  b 1
Умножив на объем, представим (4.3.7) в виде:



pV  RT

  • RT b a



V

1

1
1 1 1
1  b V

Запишем внутреннюю энергию газа в первой камере:

 E1
a

V
CV T1
1

На выходе дросселя имеем соответственно (при V2  V1 ):



  E2
a

V
CVT2
2
CVT2

Тогда аналогичное выражение на выходе дросселя запишется в виде:

pV  RT

  • RT b a



V

2

2
2 2 2
21  b V


Здесь мы опять воспользовались условием, что
V2  V1 , что означает,

что мы пренебрегаем неидеальностью газа во второй камере. Тогда из постоянства энтальпии



W1 W2
E1 p1V1
const E2
в этом процессе получаем следующие равенства:
p2 V2

Окончательно для разности температур газа в первой и второй камерах
получаем:

T  T





  • T 

1 RT
b 2a

2 1 C

  • R 1 V  b V

V  1 1 


Рисунок 2.2.2 Схема для выполнения лабораторной работы 2.2.




      1. Достарыңызбен бөлісу:
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   14




©emirsaba.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет