Пікір жазғандар

k_BT_{C
 3,5} . (11.10)

Жоғары температуралы асқын өткізгіштерде жүргізілген көптеген тәжірибелерде энергетикалық саңлаулардың пайда болғанын көрсетеді. Өкінішке орай, бір асқын өткізгіш үшін әр түрлі тәжірибелерде алынған саңлау енінің бір-бірінен айырма- шылығы болады. Инфрақызыл жұтылуы бойынша тәжірибеден

La Sr CuO
үлгіде
^2  2,4  2,7
екені шығады. Сонымен қа-

2x x 4
K_BT_C

тар сол материал үшін джозефсондық туннелдеу
5-тен 10-ға дейінгі мәнді береді.
2
K_BT_C
шамасы

Жоғары температуралы асқын өткізгіште және қарапайым асқын өткізгіште жылусыйымдылықтың температураға тәуелді- ^{лігін зерттегенде Т = T}с ^{температура кезінде жылусыйымдылық- тың секірісі байқалады. Бірақ төмен температуралы (Tc) ай- мақтарда температуралық тәуелділік с(Т) экспоненциалды емес сызықты. Асқын өткізгіш электрондардың жылусыйымдылыққа температураға сызықты тәуелді үлесі Ферми бетінің бір бөлігін- дегі энергетикалық саңлаудың жойылуымен байланысты болуы мүмкін.
Жоғары температуралы асқын өткізгіштер қасиеттерін шо- луды қорытындылай келе кейбір қатынастарда олар қарапайым асқын өткізгішке ұқсас, бірақ ескерерліктей айырмашылық та бар.
225}

  0 өткізгіште
→
B өріс болса, онда кедергінің нөлге айналуы-

нан кейін
^→ өріс сақталуы тиіс.

B
⇀

Сонымен, асқын өткізгіштен B  0 магнит өрісін ығысты-
рып шығаруды кейбір қосымша шарттарды енгізгенде түсіндіру- ге болады.
Электрлік кедергінің жоқ болуы электрондардың ақауларда және тор тербелісінде шашырамай жылжитынын білдіреді. Бұл жағдайда электрондармен шартталған асқын өткізгіштің жылу- өткізгіштігі шексіз үлкен болады деп күтуге мүмкін болады. Бірақ іс-әрекеттің көрсетуінше ол шекті болып қалады және Т = Tc кезде секіріске ұшырамайды. Бұл қарама-қарсылықты түсіндіру үшін Гортер және Казимир асқын өткізгіште элек-

трондардың «қалыпты»
n_n (T )
концентрациялы және «асқын

өткізгішті» n_s (T )
концентрациялы екі типі болатынына болжам

айтты. Өткізгіш электрондардың толық концентрациясы – n  n_n  n_s . Асқын өткізгішті электрондардың концентрациясы температураның көтерілуімен азаяды және Т = Tc кезінде нөлге
^{айналады.} T  0K ^{кезінде ол барлық электрондардың тығызды-}
ғына ұмтылады. Осы екісұйықты модельге сәйкес асқын өткіз- гішті электрондардың қозғалысы сөнбейтін электр тогын береді, ал жылуөткізгіштің соңғы мәні қалыпты электрондармен қамта- масыз етіледі.


226