36
3. ПАРАМЕТРЫ ПРИЕМНЫХ АНТЕНН
3.1. Процесс приема радиоволн
Самые общие представления о процессе радиоприема были изложены в
разделе 1.1. В
частности, при рассмотрении структурной
схемы радиолинии
(рис. 1.1) отмечалось, что весьма малая часть энергии радиоволн, излученных
передающей антенной, достигает приемной антенны и возбуждает в ней сла-
бый радиочастотный сигнал (ток). Этот сигнал по фидеру приемной антенны
подается на вход радиоприемника (или кратко – приемника).
Механизм процесса приема поясним на примере антенны, выполненной
в виде прямолинейного провода (рис. 3.1), в
середину которого включено со-
противление 𝑍
Н
= 𝑅
Н
+ 𝑗𝑋
Н
. Это сопротивление соответствует сопротивлению
входной цепи либо приемника, либо фидера с приемником на его конце.
Поскольку источник облучающей (падающей) волны расположен обычно
далеко от приемной антенны,
можно считать, что волновой фронт
падающей
волны в окрестности приемной антенны является плоским. Пусть у падающей
волны вектор напряженности электрического поля 𝐸 и вектор Пойнтинга Π
ориентированы так, как это показано на рис. 3.1 в точке 1. Заданная ориента-
ция векторов сохраняется в любой точке пространства, включая любую точку на
поверхности провода. Вектор 𝐸 падающей
волны в одной из таких точек, на-
пример, точке 2, можно представить суммой двух векторов: касательного 𝐸
𝜏
к
поверхности провода и нормального 𝐸
𝑛
.
Рис. 3.1
Волновой фронт
падающей волны
Вектор
падающей волны
E
Н
Z
E
E
E
n
E
1
2
2
1
37
Под действием касательных составляющих 𝐸
𝜏
на каждом элементарном
участке провода наводится электродвижущая сила (э.д.с.). Таким образом, по
всей длине провода формируется распределенная э.д.с.,
под действием кото-
рой в проводе возникает продольный ток. Он является результатом суммарно-
го действия э.д.с. всех элементарных участков. Этот ток вызывает полезное рас-
сеивание энергии в нагрузке 𝑍
Н
. Так осуществляется переход энергии от рас-
пространяющейся радиоволны к нагрузке.
Достарыңызбен бөлісу: