Қ азақстан республикасы ауыл шаруашылығы министрлігі
Ұңғымада сұйықтықты көтеру теориясының негіздері
жүктеу/скачать 9,92 Mb.
|
Мұнайды өндірудің техникасы мен технологиясы оқу құралы (1)
| 13. Ұңғымада сұйықтықты көтеру теориясының негіздері
Мұнай кен орындарының ұңғымаларынан сұйықтықтың көтерілуі әрдайым газ бөлінуімен бірге жүреді. Сондықтан ұңғымалардан сұйықтықты көтеру процестерін түсіну үшін, көтеру үшін қондырғыларды жобалауды және қажетті жабдықты таңдауды білу үшін құбырларда газ сұйықтықты қоспалардың (ГСҚ) қозғалыс заңдарын білу қажет. Мұнай өндірудің барлық белгілі тәсілдерінде газ сұйықтығы қоспаларының қозғалысымен немесе кенжардан сағаға дейінгі барлық жолда, немесе осы жолдың көп бөлігінде жұмыс істеуге тура келеді. Бұл заңдар құбырлардағы біртекті сұйықтар қозғалысының заңдары күрделі және нашар зерттелген. Егер бір фазалы ағынның қозғалысы бір тәжірибелік коэффициент λ (үйкеліс коэффициенті) болса, онда екі фазалы ағынның қозғалысы кезінде - газ сұйықтықты қоспалардың кем дегенде екі тәжірибелік сипаттамаға жүгінуі керек,олар өз кезегінде процестің басқа да көптеген параметрлеріне және әр түрлілігі өте жоғары қозғалыс жағдайларына байланысты. Тік құбырдағы газ сұйықтықты қоспаның қозғалыс процесінің физикасы Тік құбырдағы газ сұйықтықты қоспаның (ГСҚ) қозғалыс процесінің сапалық сипаттамасын келесі қарапайым тәжірибеден түсіну оңай (сурет. 70). Сурет 70 – Газ-сұйық көтергіштің схемасы Құбырдың төменгі ашық ұшына, ол кәсіптік терминологияға ұқсас башмак деп атайтын болады, газ бетінен Сығылған газды беру үшін 2 басқа түтікшені шығарды. Құбырда 3 шығын реттегіші бар, оның көмегімен қажетті газ шығынын орнатуға болады. 1 көтеру түтікшесінің табандығының қысымы h - P1 = gh тереңдікте гидростатикалық болады және, әлбетте, көп немесе аз газ табандыққа беріледі. 1 түтікшенің ішкі қуысы мен сыртқы аймағы табандықтың деңгейінде бірдей қысым бар байланысқан ыдыстар болып табылатындықтан, онда теңдікті жазуға болады откуда
Кейбір шығын кезінде V = V1 Н шамасы l жетуі мүмкін. V Көтергіш құбырдың табандығына газ көп болатын басқа да төтенше жағдайды елестетуге болады, бұл қысым тұрақты ауытқуы кезінде р = Р1 - Р тек газ ғана жүретін болады, р таза газ құбыры бойынша қозғалудан туындаған барлық кедергілерді еңсеруге жұмсалады. Бұл газдың шығыны V=V3 болсын. Егер табандыққа тағы да көп шығын (V>V3) берсе, онда газдың артығы көтергіш құбыр арқылы өте алмайды, өйткені оның өткізу қабілеті осы жағдайларда (L, d, P) v3 ғана тең, және құбырдың жанынан сұйықтық табандығынан ығыстырылады. Әлбетте, сұйықтық шығыны нөлге тең болады (q = 0). Осылайша, осы тәжірибеден келесі қорытынды жасауға болады. 1. При V 2. При V = V1 q = 0 (H = L) (начало подачи). 3. V1 < V < V2 0 < q < qmax (H > L), 4. При V = V2 q = qmax (точка максимальной подачи). 5. При V2 < V < V 3 qmax > q > 0. 6. При V = V3 q = 0 (точка срыва подачи). Әдетте Q(V) қисығының оң тармағы (сурет. 71)қиялы, сол тік. Барлық қисық нүктелер үшін P1 қысымы тұрақты болып табылады, өйткені h тәжірибе процесінде батыру өзгерген жоқ. Осылайша, осы қисық үшін оның параметрі салыстырмалы батыру шамасы болады.. Сурет 71 – Зависимость подачи q газожидкостного подъемника от расхода газа V жүктеу/скачать 9,92 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|