Ассоциации «общенациональное движение «бобек» конгресс ученых казахстана
Жұмыстарды жүзеге асырудың теориялық аспектілері-2-тұрақты магнит өрісіндегі
жүктеу/скачать 2,63 Mb. Pdf көрінісі
|
| Жұмыстарды жүзеге асырудың теориялық аспектілері-2-тұрақты магнит өрісіндегі
магниттеу қисығы мен гистерезис циклін өлшеу Магниттеу қисығын өлшеу үшін үлгіні магниттеу керек, содан кейін магнит өрісін біртіндеп көбейтіп, ферромагнетикті қанықтыру күйіне келтіріп, әр нүктеде магнит өрісі мен индукция мөлшерін өлшеу керек. Тороид түрінде жасалған үлгіге сыртқы магнит өрісін құру үшін (сурет.1), Бастапқы орам деп аталатын n 1 бұрылыстың орамасы оралады. осы орамада ток өткізген кезде онда тороидтың шеңберіне тангенс бойынша бағытталған магнит өрісі пайда болады. Бұл өріс үлгіні магниттейді. өрістің шамасы (11) формула бойынша есептеледі. Индукцияны өлшеу үшін n 2 бұрылыстарының саны бар өлшеу орамасы үлгіге оралады, оны Екінші реттік орам деп те атайды. Егер тұрақты ток I бастапқы орамада өткізілсе, онда сыртқы өрістің әсерінен үлгі магниттеледі және онда индукция жасалады . Индукцияны өлшеу үшін F5050 микровеберметрі қолданылады, оның кірісіне үлгінің қайталама орамасынан тікелей сигнал беріледі. Фарадей Заңын келесідей жазайық: (1) Үлгі тұрақты өрісте болған кезде, екінші орамның ұштарындағы кернеу нөлге тең болады. егер үлгідегі магнит өрісі мен онымен байланысты магнит ағыны F1-ден F2-ге ауысса, онда суретте көрсетілгендей уақытқа тәуелді индукциялық ЭҚК екінші реттік орамада пайда болады.5. Импульстің ауданы (121) бойынша DF ағынының өзгеруіне тең. ол F5050 микровеберметрімен өлшенеді. осылайша, ағынның өзі өлшенбейді, бірақ магнит ағынының өзгеруі ΔФ = Ф1 − Ф2. Ағынның шамасын анықтау үшін бастапқы немесе соңғы шама белгілі болуы керек. мысалы, егер Ф1=0, онда Ф2=-ΔФ. егер ағынның өзгеруіне себеп болса −Ф +Ф, содан кейін ағынның өзгеруі ΔФ =-2Ф. |