| 3. Электромагниттік индукция
Енді стационарлық емес процестердің жалпы жағдайына тоқталайық. Көргеніміздей, айнымалы магнит өрісі электр өрісін тудырады және бұл құбылыс Максвеллдік интерпретациясында Фарадей заңымен (2.6.17) сипатталған. Кеңейтілген түрінде ол былай жазылады
(2.7.28)
мұндағы Е – жалпы электр өрісі. Ол стационарлық және/немесе стационарлық қозғалатын зарядтармен туындауы мүмкін және бұл жағдайларда оның айналымы нөлге тең болады. Бірақ ең бастысы, бұл өріс айнымалы магнит өрісімен де жасалады, ол өз кезегінде зарядтардың тұрақсыз қозғалысы кезінде пайда болады. Вакуумдағы электромагниттік құбылыстар қарастырылғандықтан, бұл жерде берілген ЭҚК бар химиялық элементтер түрінің ток көздері, сондай-ақ қозғалатын өткізгіштер жоқ деп есептелетінін ескеріңіз. Олардың әсері курстың екінші бөлімінің тақырыбы болып табылатын үздіксіз орталардың электродинамикасында қарастырылады.
Стокс теоремасын (2.7.28) сол жағына қолдану және интегралдық таңбаның астына оң жағындағы уақыт туындысын енгізу, нәтижесінде ол жартылай туындыға айналады [формуладан (1.2.14) (1.2.15)]-ке өту арқылы аламыз
. (72..29)
Демек, S интегралдау беті ерікті болғандықтан, бізде бар
(2.7.30)
Осылайша, жалпы жағдайда электр өрісі құйынды (потенциалды емес) болып шығады, ал оның құйындыларының көздерінің рөлін уақыт бойынша өзгеретін магнит өрісі атқарады.
Достарыңызбен бөлісу: |
