Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика


§ 210. Понятие о квантовой (волновой) механике



Pdf көрінісі
бет275/346
Дата19.01.2022
өлшемі6,71 Mb.
#24105
түріУчебник
1   ...   271   272   273   274   275   276   277   278   ...   346
Байланысты:
Ð Ð Ð½Ð Ñ Ð ÐµÑ Ð³ Ð Ð ÐÐ ÐµÐ¼ÐµÐ½Ñ Ð Ñ Ð½Ñ Ð¹ Ñ Ñ ÐµÐ

§ 210. Понятие о квантовой (волновой) механике. Изучение

строения атома привело к выводу, что поведение электронов

в атоме, так же как поведение фотонов, противоречит привыч-

ным законам классической физики, т. е. законам, установленным

в опытах с телами макроскопических размеров. Существование

дискретных уровней энергии электронной оболочки атома, зако-

номерности переходов между уровнями и заполнения этих энер-

гетических состояний невозможно было объяснить, пользуясь

обычными представлениями механики и законами электромагне-

тизма.



508

Гл. XXII. Строение атома

Важный шаг в разъяснении этих противоречий был сделан

в 1923 г. французским физиком Луи де Бройлем (р. 1892).

Он выдвинул и обосновал предположение о том, что не только

фотоны, но и любые частицы обладают волновыми свойствами,

которые не учитываются классическими законами, но играют

существенную роль в атомных явлениях.

Кванты электромагнитного излучения — фотоны, как мы ви-

дели выше, характеризуются импульсом p = hν/c. Вместе с тем

световая волна с частотой ν имеет длину λ = c/ν. Исключая из

этих выражений частоту, получаем связь между длиной волны

и импульсом фотона

λ =

h

p



.

(210.1)


Если в самом деле, в рамках представления о корпускуляр-

но-волновом дуализме, свойства фотонов и других частиц по-

добны друг другу, то это соотношение должно быть применимо

теперь к любым частицам. Таким образом, была получена форму-

ла для длины волны де Бройля, т. е. для длины волны, которую

следует сопоставить частице с импульсом p, чтобы описать ее

волновые свойства. Эта формула также имеет вид (210.1). Если

скорость частицы с массой покоя m мала по сравнению со скоро-

стью света, то формула для длины волны де Бройля примет вид

λ =


h

mv

.



(210.2)

Для проверки справедливости гипотезы де Бройля были про-

изведены опыты по рассеянию электронов на кристаллах.

В свое время рассеяние рентгеновского излучения на кри-

сталлах было использовано для доказательства их волновой

природы (см. § 154). Благодаря интерференции вторичных волн,

испускаемых правильно расположенными атомами кристалла,

рассеяние происходит не в любых направлениях, а только под

некоторыми определенными углами к падающему пучку. На фо-

топленке, расположенной позади рассеивающего кристалла (рис.

373), помимо центрального пятна от прямого пучка, получается

система пятен от рассеянного (дифрагированного) излучения.

Пример такого снимка приведен на рис. 374, а

1

).



1

) На рис. 374 изображены картины, получаемые с поликристаллическим

образцом, т. е. образцом, состоящим из большого числа мелких, беспорядочно

ориентированных кристалликов. При таком образце отдельные пятна от рассе-

янного излучения сливаются в окружности, окаймляющие центральный пучок.



Гл. XXII. Строение атома

509


Оказалось, что если кристалл вместо рентгеновского излуче-

ния облучать электронами, то рассеянные электроны также об-

Рис. 373. Схема опыта по наблюдению дифракции рентгеновского из-

лучения на кристаллах: — рентгеновская трубка, — свинцовая

диафрагма, вырезающая узкий пучок рентгеновского излучения 3

поликристаллический образец, — фотопленка (в черной бумаге),



и — пучки рассеянного кристаллом рентгеновского излучения

разуют на пленке систему колец, аналогичную кольцам от рассе-

янного рентгеновского излучения (рис. 374, б). Отсюда следовал

удивительный вывод: электроны способны к интерференции,





Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   271   272   273   274   275   276   277   278   ...   346




©emirsaba.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет