Жоспар: Коллоидтық химия пәні
Гуи-Чепменнің ҚЭҚ құрылымы теориясы
жүктеу/скачать 2,31 Mb. Pdf көрінісі
|
| 1. Гуи-Чепменнің ҚЭҚ құрылымы теориясы
Зарядтардың фазалардың бөліну шекарасында таралуы электр потенциалына 𝜑 0 тәуелді иондардың электрстатикалық тартылыс күштері мен сұйық және газ тәрізді фазалардың барлық көлемінде бірқалыпты таралуға ұмтылатын иондардың жылу қозғалысының күштерінің қатынасымен анықталады. Осындай қорытындыға Ж.Гуи және Д.Чепман (1910-1913) бір- біріне тәуелсіз келді. Олар ҚЭҚ шайылған (диффузды) құрылымды болады және барлық қарсы иондар оның диффуздық бөлігінде-диффуздық қабатта болады деп болжады. Қарсы иондар (ҚИ) мөлшерсіз нүктелік зарядтар ретінде қарастырылды. Потенциал 𝜑 0 беттен қашықтаған сайын экспоненциалды түрде төмендейді (2- сурет). 2-сурет. Гуи-Чепменнің ҚЭҚ құрылымының моделі Фазааралық беттен біршама қашықтықта (∆) жылжу жазықтығы АВ өтеді. Потенциал 𝜑 0 -дің құлау қисығының жылжу жазықтығымен қиылысуы электрокинетикалық (дзета-ζ) потенциал шамасын береді, яғни (φ 0 >ζ). Гуи мен Чепменнің түсініктері ҚЭҚ-та қатты фаза бетінен қашықтағандағы потенциалдың өзгеру заңын 𝜑 = 𝑓(𝑥) қорытып шығаруға мүмкіндік берді. 1. Потенциалдың аз мәндерінде ƶFφ 0 <<4RT ( 𝜑 0 < 25мВ) потенциал фазалардың бөліну шекарасынан алыстаған (х) сайын экспоненциалдық заң бойынша кемиді: 𝜑 = 𝜑 0 ∙ exp (−𝜒𝑥). (2) Мұндағы: χ-δ-ға кері шама (χ=1/δ = ƶF√2𝐶 𝜀𝜀 0 𝑅𝑇 ⁄ ); δ-иондық атмосфера қалыңдығы (ҚЭҚ-тың тиімді қалыңдығы). 2. Потенциалдың үлкен мәндерінде ƶFφ 0 >>4RT ( 𝜑 0 > 100мВ) φ 0 - потенциал ҚЭҚ-тың диффуздық бөлігіндегі φ(х) мәніне әсер етпейді, яғни 𝜑 = (4𝑅𝑇 Ƶ𝐹 ⁄ ) ∙ 𝑒𝑥𝑝(−𝜒𝑥) (3) болады. жүктеу/скачать 2,31 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|