Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика



Pdf көрінісі
бет150/346
Дата19.01.2022
өлшемі6,71 Mb.
#24105
түріУчебник
1   ...   146   147   148   149   150   151   152   153   ...   346
Байланысты:
Ð Ð Ð½Ð Ñ Ð ÐµÑ Ð³ Ð Ð ÐÐ ÐµÐ¼ÐµÐ½Ñ Ð Ñ Ð½Ñ Ð¹ Ñ Ñ ÐµÐ

§ 108. Светосила линзы. Найдем, как зависит освещенность

изображения, даваемого линзой, от величин, характеризующих

линзу, — от ее диаметра и фокусного расстояния.

Освещенность изображения E определяется отношением све-

тового потока Φ к поверхности изображения σ



, т. е. E = Φ/σ





.

П р и з а д а н н о м р а с с т о я н и и a от источника до линзы



световой поток, поступающий от источника ч е р е з л и н з у

к изображению, пропорционален площади линзы, т. е. пропор-

ционален d

2

, где d — диаметр линзы или диафрагмы, прикры-



вающей линзу. Площадь изображения прямо пропорциональна

квадрату расстояния a



изображения от линзы; если же источник



находится далеко от линзы, то изображение находится вблизи

фокальной плоскости и площадь изображения пропорциональна

квадрату фокусного расстояния f

2

. Таким образом, в данном



случае освещенность изображения пропорциональна (d/f )

2

.



Действительно, пусть около точки

S

(рис. 237) помещается пло-



щадка

σ

и около точки



S



— ее изображение



σ



. Пользуясь формулой



увеличения линзы, находим:

σ





/σ = a

2

/a



2

. Далее по формуле линзы

1

a

+



1

a





=

1

f



или

a





a

=

f



a

− f


. Если расстояние

a

от источника до линзы



гораздо больше

f

, то в знаменателе правой части можно пренебречь



f

по сравнению с

a

, и тогда



a



≈ f



, а

σ





пропорциональна

f

2



.

Рис. 237. К выводу формулы для освещенности изображения, даваемо-

го линзой

Итак, освещенность изображениядаваемого линзойпро-



порциональна квадрату ее диаметра и обратно пропорцио-


Гл. XI. Оптические системы и их погрешности

283


нальна квадрату ее фокусного расстояния. Величина (d/f )

2

называется светосилой линзы. Эта величина характеризует



свойства линзы в отношении освещенности даваемых ею изоб-

ражений. Нередко для характеристики линзы вместо светосилы

(d/f)

2

пользуются величиной d/f , именуемой относительным



отверстием.

Мы видим, что освещенность изображения уменьшается при

ограничении светового пучка, вступающего в линзу. Это от-

носится ко всякому оптическому прибору. Но в то же время

качество изображения при ограничении пучка у л у ч ш а е т с я.

Таким образом, хорошее

к а ч е с т в о и з о б р а ж е н и я

трудно сочетать с большой с в е т о с и л о й п р и б о р а.

Практически приходится идти на некоторый компромисс и до-

пускать некоторую потерю в светосиле для получения надлежа-

щего качества изображения и, наоборот, мириться с ухудшением

качества изображения для получения достаточной его освещен-

ности.

В современных оптических приборах удается в известных



пределах сочетать большую светосилу с хорошим качеством

изображения за счет использования многолинзовых оптических

систем. В подобных системах аберрации, вносимые одними лин-

зами, компенсируются аберрациями других линз. Простейшие

примеры исправления оптических систем мы приводили, говоря

о сферической и хроматической аберрациях и об астигматизме.

Следует отметить, что расчет сложных оптических систем пред-

ставляет большие трудности, требует значительного искусства

и затраты длительного времени.



Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   146   147   148   149   150   151   152   153   ...   346




©emirsaba.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет