Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика

§ 198. Измерение массы заряженных частиц. Масс-спектро-

1 ... 248 249 250 251 252 253 254 255 ... 346

Байланысты:
Ð Ð Ð½Ð Ñ Ð ÐµÑ Ð³ Ð Ð ÐÐ ÐµÐ¼ÐµÐ½Ñ Ð Ñ Ð½Ñ Ð¹ Ñ Ñ ÐµÐ

§ 198. Измерение массы заряженных частиц. Масс-спектро-

граф. Из курса электричества мы знаем, что на заряженную

частицу, движущуюся в м а г н и т н о м п о л е, действует сила,

называемая силой Лоренца

). Сила Лоренца перпендикулярна

к магнитному полю и к скорости частицы, и ее направление

определяется п р а в и л о м л е в о й р у к и (рис. 349). Модуль

этой силы пропорционален заряду частицы q, ее скорости v, маг-

нитной индукции поля B и синусу угла между векторами

v и B.

Если направление скорости

v перпендикулярно к направлению

индукции

B, то модуль силы Лоренца выражается формулой

= qvB,

где q — заряд частицы в кулонах, v — ее скорость в метрах

в секунду, B — индукция в тесла, F

— сила в ньютонах.

Ускорение a, сообщаемое силой Лоренца, как и всякой силой во-

) В настоящее время в большинстве книг принято несколько другое опре-

деление силы Лоренца, включающее член q

E (см. том II, § 138).

Гл. XXII. Строение атома

463

обще, прямо пропорционально силе и обратно пропорционально

массе m частицы.

Рассмотрим движение частицы в о д н о р о д н о м магнит-

ном поле, направленном перпендикулярно к скорости частицы.

Рис. 349. Направление силы

Лоренца

, действующей

на заряд, движущийся в маг-

нитном поле

Достарыңызбен бөлісу:

1 ... 248 249 250 251 252 253 254 255 ... 346