Материалтану
Зарядталған бөлшектердің ағындарын кең энергетикалық спектрлермен алу
жүктеу/скачать 5,17 Mb.
|
keqyGSjJbAf41ImazFiVHY2d8lrWwT
Зарядталған бөлшектердің ағындарын кең энергетикалық спектрлермен алуҮдеткіштер тудыратын зарядталған бөлшектердің моноэнергетикалық шоғырларының көмегімен ҒА жабдықтары материалдары мен элементтеріне радиациялық сынақтар жоспарлау және жүргізу кезінде осындай шоғырлардың әсерінен және ғарышта ұзақ энергетикалық спектрлері бар бөлшектер ағындарының әсерінен зерттелетін объектілерде пайда болатын әсерлердің айырмашылықтарын дұрыс есепке алу қажет. Осы екі жағдайда тоқтатылған бөлшектердің саны мен сіңірілген дозаның мөлшері сәулеленетін материалдың қалыңдығы бойынша айтарлықтай ерекшеленеді. Тиісінше, материалдың радиациялық әсерге реакциясы өзгереді, бұл бөлімде көрсетілгендей. 5.4 диэлектриктердің көлемді электрленуімен байланысты электр разряд құбылыстары мысалында. Зертханалық жағдайда сіңірілген дозаны табиғи жағдайда бөлуге жақын сәулелендірілген материалдың қалыңдығы бойынша бөлуді екі–үш түрлі энергиясы бар бөлшектердің моноэнергетикалық байламдарымен зерттелетін үлгіге дәйекті әсер ету арқылы алуға болады. Мұндай сәулелену өте қарапайым, мысалы, каскадты генераторда, оның дизайны тұрақты үдеткіш кернеуді оңай реттеуге мүмкіндік береді. 5.77 - сур. жеті жыл бойы ГСО - да пайдалану шарттары үшін (1) және екі тіркелген энергиясы бар протондармен сәулеленген кезде (2) термореттегіш жабынның z қалыңдығы бойынша сіңірілген дозаның таралуын есептеу нәтижелері келтірілген: 40 кэВ, Ф = 3·1015 см-2 и 150 кэВ, Ф = 1·1014 см-2. Жоғарыда сонымен қатар, сызықтық үдеткіште белгілі бір энергия аралығына сәйкес келетін жеткілікті кең спектрлері бар электрондардың сәулелерін дәйекті түрде алу мүмкіндігі көрсетілді (суретті қараңыз. 5.76). Сур. 4.77. Табиғи (1) және зертханалық (2) жағдайларда үлгінің қалыңдығы бойынша сіңірілген дозаны бөлу Зертханалық радиациялық сынақтар нәтижелерінің сенімділігін арттырудың келесі қадамы үдеткіштерді бөлшектердің моноэнергетикалық сәулелерін үздіксіз энергетикалық спектрлері бар бөлшектер ағынына айналдыруға мүмкіндік беретін құрылғылармен жабдықтау болып табылады. Энергия диапазонындағы үздіксіз спектрі бар протондар ағыны ~0,5 10 МэВ мәні бөлшектердің бастапқы моноэнергетикалық шоғы жолында орнатылған ауыспалы қиманың тежегіш пластинасының көмегімен алынуы мүмкін (сурет. 4.78 а). Құрылым элементтерінің енімен және олардың биіктігімен сипатталатын пластинаның профилі бөлшектердің қажетті энергетикалық спектрін ескере отырып есептеледі. 4.78 - сур. протон спектрімен салыстырғанда, профильді пластина арқылы бастапқы энергиясы 6,5 МэВ протондар шоғы өткеннен кейін алынған протондардың энергетикалық спектрі келтірілген. Бұл әдіс ҒА-ның сыртқы бетінде орналасқан әртүрлі материалдар мен жабдық элементтерінің радиациялық сынақтарында қолданылады. Сур. 4.78. а-тежеуіш пластина; б - ол арқылы өткеннен кейін про- тондардың энергетикалық спектрі (1) және ЖРБ протондарының спектрі (2) Сур. 4.79. Электрондардың спектрлері: тұтас қисық-ЖРБ-дағы натуралық спектр; гистограмма-модельденген спектр Әдістердің тағы бір тобы зерттелетін объектіні сәулелендіру процесінде үдеткіш сәулесін басқаруға негізделген. Томск политехникалық университетінде бетатронда таратылған энергия спектрі бар электрондар ағынын алудың тиімді әдісі жасалды. Бұл әдіспен спектрді қалыптастыру үшін электронды тромбтардың бетатронынан шығару процесін басқаратын арнайы компьютерлік бағдарлама қолданылады. Әр шоғырдағы энергия мен электрондардың санын таңдап, сіз қажетті спектрді құра аласыз. 5.79 - сур. ЖРБ электрондары жасаған ұқсас спектроммен салыстырғанда ҒА қорғаныш қабығының артындағы объектіге әсер ететін электрондардың спектрін көрсетеді. жүктеу/скачать 5,17 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|