задача была решена путем приведения их к сходящимся силам. Очевидно, что
аналогичную задачу легко будет решить и для произвольной системы сил, если
найти и для них метод приведения к силам, приложенным в одной точке.
Ранее мы установили, что вектор силы можно переносить по линии
действия в любую точку тела.
Попробуем силу (рис. 19) перенести в какую-нибудь точку
О, не
расположенную на линии действия.
Рис.7
Приложим к этой точке две уравновешивающиеся силы и , парал-
лельные силе и равные ей по величине:
В результате получим силу
, приложенную к точке
О. То есть мы
как бы перенесли заданную силу из точки
А в точку
О, но при этом появилась
пара, образованная силами и . Момент этой пары
, равен
моменту заданной силы относительно точки
О.
Этот процесс замены силы равной ей силой и парой называется
приведением силы к точке
О.
Точка
О называется
точкой приведения; сила , приложенная к точке
приведения, –
приведённой силой. Появившаяся пара –
присоединённой парой.
Достарыңызбен бөлісу: 
