1 дәріс. Негізгі түсініктемелер және анықтамалар. Тізбектердің негізгі заңдары. Электр тізбектерін баламалы түрлендіру
жүктеу/скачать 1,57 Mb.
|
Электротехника және электроника негіздері ЛЕКЦИЯ
- Бұл бет үшін навигация:
- 11 дәріс. Трансформаторлар
| 10.3 Магнитті тізбектерді талдау
Магнитті тізбектерді талдауда толық ток заңы және магнит индукциясын, немесе магнит ағындарының үздіксіз екендігін көрсететін теңдеу қолданылады Интегралды түріндегі толық ток заңы: қарастырып отырған электрлік және магниттік тізбектерінің бойындағы кернеуліктің векторының айналуы осі l бойында жататын токтардың алгебралық қосындысына тең . (10.6) Егер орамдар саны w1 және w2, ал токтары I1 және I2 -ге тең екі шарғы орналасқан болса, магнит қозғаушы күштердің қосындысы болып табылады. Әдетте интегралдау өнбойдың бағыты магнит өрісінің күштерінің сызықтарына бағыттас болып алынады, сонда және векторлардың арасындағы бұрыш нөлге тең болады ( вектордың бағыты интегралдау өнбойының жанамасымен бағыттас), осы себепті векторлық шамалдардың скалярлық көбейтіндісі скалярлық шамалардың көбейтіндісіне алмасады. Бұл жағдайда қалыпталған тізбектің бөліктерінде интегралын магниттік кернеулердің қосындысына ауыстыруға болады. Мұнда қарастырып отырған бөліктің кернеулігі, ал магниттік индукцияның сызықтарының орташа ұзындығы. Осыған сәйкесті (11.6) өрнекті мына түрге келтіруге болады (10.7) Магниттік тізбектердің өнбойы үшін жазылған бұл өрнек электр тізбектері үшін қарастырылған Кирхгофтың екінші заңына сәйкес келеді. Магниттік кернеудің және магнит ағынын қатынасы магниттік кедергі деп аталады (10.8) Мұнда S – магнит тізбегінің бөлігін көлденең кесімінің ауданы; l – бөліктің ұзындығы; – магнит тізбегінің бөлігін абсолюттік магниттік өтімділігі. Интегралды түріндегі магнит ағындарының үздіксіздігі: тұйық S кеңістікті қиып өтетін магнит индукциясының векторы нөлге тең . (10.9) векторы кеңістікке перпендикуляр бағыттас болғандықтан магниттік индукцияге бағыттас, сондықтан векторлардың скалярлық көбейтіндісін скалярлық шамалардың көбейтіндісіне ауыстыруға болады. Бұл жағдайда индукция және Si қалыпталған тізбектің бөліктерінде интегралын магниттік ағындарының қосындысына ауыстыруға болады (10.10) Бұл магнит тізбектерінің түйіні үшін жазылған өрнек электр тізбектерінің түйіні үшін жазылатын Кирхгофтың бірінші заңына ұқсас. Тармақталмаған магнит тізбегінің есебін қарастырайық. 11.3 суретіндегі ферромагниттік өзектің S- көлденең кесімінің ауданы, lср- магнит өрісінің сызықтарының орташа ұзындығы, δ –ауа саңылауының ені. Өзекке тогы I орама орналасқан. 10.3 сурет Тура есеп бойынша Ф магнит ағыны белгілі, ал F -МҚК белгісіз болып саналады. МҚК-ті анықтау үшін алдымен B = Φ/S өзектің индукциясын табу қажет. Магниттану қисықтары B = f(H) арқылы өзектің материалына сәйкесті H кернеулік табылады. Индукцияның сызықтары үздіксіз болғандықтан саңылаудың индукциясы өзектің индукциясымен бірдей болып табылады. Саңылаудағы магнит өрісінің кернеулігі былай есептелінеді H0 = B/μ0 = B/(4π10-7). Ораманың МҚК-і . Кері есеп бойынша белгілі МҚК арқылы белгісіз Ф магнит ағыны табылады. Мұндай есептер бейсызықты тізбектердің есептеулері сияқты графика-аналитикалық әдістермен жүргізіледі. Ойша алынған бірнеше Ф магнит аындары үшін F сипаттама құрастырылады. 11 дәріс. Трансформаторлар Дәрістің мақсаты: трансформатордың құрылысымен танысып жұмыс режимдерін үйрену. жүктеу/скачать 1,57 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|