Байдуллаева Қазақтіліне аударғандар Н. М. Алмабаева, Г. Е. Байдуллаева, К. Е. Раманқұлов Мәскеу и з д а т е л ь с к а я г р у п п а «гэотар-медиа» 1 9
жүктеу/скачать 28,1 Mb. Pdf көрінісі
|
Ремизов А.Н. Медициналық және биологиялық физика (1)
- Бұл бет үшін навигация:
- + о 2 у = 0. (28, 16)
| ІШ
Н ДХ К J ь Е3 Е2 Е 1 Е0 2 8 . 6 - с у р е т Энергетикалык деңгейлердің £ р £, және т.б. (28.6-сурет) кандай да бір ендері болады, олар осы денгейге сәйкес жүйенің осы күйдегі уакытына тәуелді. Деңгейлердің жайылуы жүйенің бір деңгейден екінші деңгейге өткенде фо тонный сәулелену энергиясының аныкталмағандығына және жиіліктің анык- талмағандығына алып келеді: Д £ = A (hv) = АДу. (28.12) Бүл спектрлік сызыктардың к.;ілындауынан көрінеді. 28.5. ШРЕДИНГЕР ТЕҢДЕУІ. ПОТЕНЦИАЛДЫ Ш ҮҢҚЫРДАҒЫ ЭЛЕКТРОН Микробөлшектердің күйі у-функциясымен сипатталатын болғандыктан, осы функцияны сыртқы шарттарды ескеріп, аныктау тәсілін көрсетуіміз ке- рек. Бүл Э. Шредингер (1926) үсынған квант механикасының негізгі тендеуін шешу нәтижесінде ғана мүмкін. Бүл теңдеу квіінт механикасында классикалык механикада Ньютонның 11 заңын постулат түрінде түжырымдағандай жолмен алынады. Стационарлык күй үшін Шредингер тендеуі былай жазылады: д2у d2\p d2vj/ 8p2m + " d 7 + 1 ? + A2 (£ “ V = 0, (28.13) мұндағы m — бөлшек массасы; £ және £п — оның толык және потенциалды энергиялары (потенциалды энергия бөлшек түрған күш өрісі аркылы аныкта- лады. стационарлы жағдайда уакытка тәуелді емес). Егер бөлшек тек бір түзу сызык бойымен козғалса. мысалы X өсі бойынша, онда Шредингер теңдеуі кыска түрде былай жазылады: d 2\\i 8п:т ■*T + ~ V ~ ( £ - £ „ ) v = 0. (28.14) Шредингер тендеуінің карапайым колданылуынын мысалы. бөлшектін бір өлшемді потенциалды шұнкырда козғалуын карастыру болып табылады. Айталык электрон X өсі бойынша 0 <х < /аралығында козғалсын (28.7-су- рет). Бұл көрсетілген аралыкта у-функциясы 0-ге тен емес, аралыктан (интер- валдан) тыс жерде (* <0, х >/) 0-ге тең дегенді білдіреді. Берілген аралыкта бөлшекке күштік өріс эсер етпейтін болғандыктан онын потенциалды энергиясы кез келген тұракты мәнге ие болады (Е = 0 деп ка- былдаған ыңғайлы). Бүл аралыктан тыс жерде электрон жок, сондыктан онын потенциалды энергиясын шексіз үлкен деп алуға болады. 28.7-суретге Е = Д х ) графикті тәуелділігі көрсетілген. Жоғарыда көрсетілген шарттарға жауап бе- ретін 0 <д' < / аралығын шексіз биік кабырғасы бар бір өлшемді тік бүрышты потенциал деп атайды. Еп — 0 тен екенін ескерсек, (28.14) Шредингер тендеуі 0 <дг < /аралығында былай жазылады: d 2\\i 8 к2т + ~Ң 2~ = °- (28.14а) Белгілеу енгізе отырып: ю2= 8л2/я£/А2, (28.15) алатынымыз: d 2\\i ~dx2 + о 2 у = 0. (28, 16) Бүл тендеу гармониялык тербелістін дифференциалды тендеуіне үксас, (§7.1 караныз) оның шешімі: V = V0cos(wJc + (28.17) мүндағы у 0 — толкындык функция амплитудасы: фь — онын алғашкы фазасы. Екі тұракты Voжәне жүктеу/скачать 28,1 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|