Umax L V 0
Imax U m ax Ft ТоқтаР'
Д Ы Ң Ө С І
0
18.4-сурет
0
L a x Тоқтар-
дың өсі
б
18.5-сурет
0 Ітах Тоқтар-
дыңөсі
б
18.6-сурет
18.3. АЙНЫМ АЛЫ ТОҚ ТІЗБЕГІНДЕГІТОЛЫҚ КЕДЕРГІ.
КЕРН ЕУЛЕРРЕЗОНАНСЫ
Өзара тізбектей жалғанған резисторлы, индуктивтілікті, катушка және
конденсатордан тұратын тізбекті қарастырайық (18.7-сурет). Тізбектің
a, b кілтіндегі сырттан берілетін кернеудін шамасы бізге белгілі (18.22) тәуелділігі
бойынша өрнектеледі, оның амплитудасы
Umax. Тізбектей жалғанған тізбектегі ток күшінін шамасы оның барлык бөлігін-
де бірдей, ал кернеуліктің шамасы әр түрлі. §14.2 көз жеткізгеніміздей, жалпы
жағдайда тізбектегі ток күші және кернеулік бірдей фазада болмайды, сондык-
тан:
І = Ітаі cos(co/-(p),
(18.29)
мұндағы ф — ток күші мен кернеуліктің фаза айырымдары.
Тізбектің әр бөлігіндегі кернеуліктің жалпы қосындысы сыртқы кернеудің
шамасына тең:
U = U cosc
ot = U.+ U. + Ur- (18.30)
max R L С v
7
§18.2 көрсеткеніміздей,
UR, UL, Uc кернеулерін төмендегі түрде жазамыз:
UR = UmaxRcos(wt-q>) (тоқпен фазасы бірдей);
(18.31)
Uі ~ ф+л/2) (ток күшімен фаза бойынша алда);
(18.32)
Uc = UmaxC cos(co/-(p—л/2) (ток күшімен фаза бойынша кешігеді). (18.33)
(18.31)—(18.33) тендіктерін (18.30) тендігіне қойып, тригонометриялық
түрлендірулер жүргізсек, айнымалы ток тізбегі үшін толык кедергіні және ф
бұрыштың мәнін аламыз. Бірак мұндай мәнді векторлы диаграмма аркылы ка-
рапайым және көрнекті түрде алуға болады.
18.8-суретте тоқтар осі бойынша ток күшінің амплитуда векторы / бағыт-
талған. Барлық тізбекте ток күшінің амплитудасы бірдей болғандыктан, кернеу
амплитудасының әр бөліктегі шамасын осы векторға катысты орналастыра-
мыз:
UmaxR векторы — тоқ күшімен бірдей фазада;
UmaxL векторы — ток күшінің
шамасынан л/2 фазаға озық;
UmaxC — тоқ күшінен л/2 фазаға кешігіп отырады.
Осы үш векторды векторлы түрде косып,
Umax және л графикті мәнін аламыз.
Пифагор теоремасын колдансак, онда: