Егер толқындардың оптикалық жол айырымы жарты толқындардың жұп санына тең болса, олар бірдей фазада тербеледі, фазалар айырымы , яғни интерференциялық максимум шартын аламыз:
Егер толқындардың оптикалық жол айырымы жарты толқындардың тақ санына тең болса, онда олар қарама-қарсы фазада тербеледі, фазалар айырымы , яғни интерференциялық минимум шартын аламыз:
Бір жазықтықта d қашықтықта жақын орналасқан ( ) екі нүктелік S1 және S2когерентті жарық көзінен таралған монохромат толқындардың кез келген А нүктедегі интерференциясы үшін оптикалық жол айырымы (Δ)
:
Жұқа пленкадағы жарықтың интерференциясы кезінде келесі екі интерференциялық құбылыс байқалады:
Жұқа пленкадағы жарықтың интерференциясы кезінде келесі екі интерференциялық құбылыс байқалады:
Бірдей көлбеулік жолақтары – Жазық параллель пленкаға шашыраған немесе тоғысатын сәулелер түскенде интерференциялық көрініс бірдей бұрышпен түскен сәулелердің қабаттасуынан болады
2) Бірдей қалыңдық жолақтары – Сына тәріздес мөлдір денеден жарық шағылғанда немесе өткенде интерференциялық көріністер жарық толқындарының бірдей нүктеден шағылған немесе өткінші сәулелердің қабаттасуынан болады.
минимумы байқалады:
Интерференциялық жолақтың ені — көршілес екі максимумдар (немесе минимумдар) ара қашықтығы
Жай интерференциялық көрініс шыны пластина мен оның үстіне қойылған сфералық беттің қисықтық радиусы үлкен жазық-дөңес линзасының арасындағы жұқа ауа қабатында шығады. Бұл интерференциялық көрініс Ньютон сақиналары деп аталған концентрлі сақиналар түрінде болып келеді. Сфералық бетінің қисықтығы аз жазық-дөңес линза алыңдар да, оны шыны пластинаның үстіне, жоғарыда көрсетілгендей етіп қойындар. Линзаның жазық бетіне (дұрысы, лупа арқылы) зер салып қарасандар, линза мен пластинаның түйіскен жерінде күңгірт дақ және оның айналасынан кемпірқосақ түстес кішкене сақиналар жиынтығын байқайсындар. Сақиналардың радиусы артқан сайын, көршілес сақиналардың ара қашықтықтары тез кеми береді. Ньютон сақиналары деген осы.
