Колебания и волны. Оптика. Атомная и ядерная физика



Pdf көрінісі
бет126/346
Дата19.01.2022
өлшемі6,71 Mb.
#24105
түріУчебник
1   ...   122   123   124   125   126   127   128   129   ...   346
Байланысты:
Ð Ð Ð½Ð Ñ Ð ÐµÑ Ð³ Ð Ð ÐÐ ÐµÐ¼ÐµÐ½Ñ Ð Ñ Ð½Ñ Ð¹ Ñ Ñ ÐµÐ

Гл. X. Применение отражения и преломления света

расстоянии h от оси, пройдет после преломления в линзе ч е р е з

о д н у и т у ж е т о ч к у F



, лежащую на расстоянии f





от

оптического центра линзы.



Таким образом, д о к а з а н о, ч т о л и н з а и м е е т г л а в-

н ы й ф о к у с, и формула (88.9) показывает, как фокусное рас-

стояние зависит от показателя преломления вещества, из кото-

рого сделана линза, и от радиусов кривизны ее преломляющих

поверхностей.

Мы предполагали, что параллельный пучок лучей падает на

линзу слева направо. Существо дела не изменится, конечно, если

на линзу направить такой же пучок лучей, идущих в обратном

Рис. 196. Фокусы линзы

направлении, т. е. справа налево.

Этот пучок лучей, параллельных

главной оси, соберется снова в од-

ной точке F — втором фокусе лин-

зы (рис. 196) на расстоянии f от

ее оптического центра. На осно-

вании формулы (88.9) заключаем,

что f = f



, т. е. оба фокуса лежат



симметрично по обе стороны лин-

зы

1



).

Фокус F называется обычно



передним фокусом, фокус F





задним фокусом; соответственно

этому расстояние f называется передним фокусным расстояни-



ем, расстояние f



— задним фокусным расстоянием.



Если в фокусе линзы поместить т о ч е ч н ы й источник све-

та, то каждый из лучей, выйдя из этой точки и преломившись

в линзе, пойдет далее параллельно главной оптической оси лин-

зы, в согласии с законом обратимости световых лучей (см. § 82).

Таким образом, из линзы выйдет в этом случае пучок лучей,

п а р а л л е л ь н ы х главной оси.

При практическом применении полученных нами соотноше-

ний необходимо всегда помнить о сделанных при выводе их

упрощающих предположениях. Мы считали, что параллельные

лучи падают на линзу на очень малом расстоянии от оси. Это

условие не выполняется вполне строго. Поэтому после преломле-

ния в линзе точки пересечения лучей не будут строго совпадать

1

) Этот вывод связан с тем обстоятельством, что мы с самого начала



полагаем, что по обе стороны линзы находится одна и та же среда (воздух).

Если бы это было не так, то нарушилась бы и симметрия в расположении

фокусов F и F



.




Гл. X. Применение отражения и преломления света

243


между собой, а займут некоторый конечный объем. Если мы

поставим в этом месте экран, то получим на нем не геометри-

ческую точку, а всегда более или менее расплывчатое светлое

пятнышко.

Другое обстоятельство, которое нужно помнить, состоит

в том, что мы не можем осуществить строго точечный источ-

ник света. Поэтому, поместив в фокусе линзы источник хотя

бы очень малых, но всегда к о н е ч н ы х р а з м е р о в, мы не

получим с помощью линзы с т р о г о п а р а л л е л ь н ы й пучок

лучей.


В § 70 было указано, что строго параллельный пучок лучей не

имеет физического смысла. Сделанное замечание показывает, что рас-

смотренные свойства линзы находятся в согласии с этим общим физи-

ческим положением.

В каждом отдельном случае применения линзы к опреде-

ленному источнику света для получения параллельного пучка

лучей или, наоборот, при применении линзы для ф о к у с и р о в-

к и параллельного пучка надо специально проверять степень

отступления от тех упрощающих условий, при которых выведены

формулы. Но с у щ е с т в е н н ы е черты явления преломления

световых лучей в линзе эти формулы передают правильно, а об

отступлениях от них речь будет идти позже.





Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   122   123   124   125   126   127   128   129   ...   346




©emirsaba.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет