101
16.
Лабораторная работа 505
ИЗУЧЕНИЕ ФИЗИЧЕСКОГО МАЯТНИКА
Цель работы. Изучение гармонических колебаний на примере движе-
ния физического маятника. Уяснение физического смысла понятия “мо-
мент инерции”.
Задача. Определить момент инерции физического маятника. Изучить
зависимость момента инерции системы от распределения массы относи-
тельно оси вращения.
Приборы и принадлежности. Модульный учебный комплекс МУК -
М1, включающий 1) секундомер электронный СЭ1, 2) блок механический
БМ1 (узел «маятник Обербека»).
16.1. Методика эксперимента и экспериментальная установка
Физический маятник представляет собой твердое тело, совершающее
колебания под действием силы тяжести вокруг неподвижной горизонталь-
ной оси, не проходящей через его центр масс (раздел 1.12).
Экспериментальное изучение физического маятника осуществляется
на модульном учебном комплексе МУК-М1. В данной работе маятник со-
стоит из барабана, стержня
и двух грузов с одинаковыми массами
m, кото-
рые могут перемещаться вдоль стержня (рис. 16.1). Колебания
маятника
происходят относительно горизонтальной оси, проходящей через точку
О.
Рис.16.1. Схема физического маятника
А
С
О
l
r
r
x
m
m
102
Для описания инертных свойств твердого тела, совершающего враща-
тельное (в нашем случае колебательное) движение вокруг неподвижной
оси, вводится понятие момента инерции тела относительно этой оси (фор-
мула (1.35)).
Из этого определения следует, что момент инерции твердого тела яв-
ляется аддитивной величиной: момент инерции тела равен сумме момен-
тов инерции его частей.
Момент инерции тела завит от его формы, размеров, массы, распреде-
ления масс по объему тела, а также от расположения оси вращения.
При описании вращения момент
инерции играет ту же роль, какую
играет масса тела при описании его поступательного движения: момент
инерции тела есть мера его инертности при вращении вокруг неподвижной
оси.
Если грузы смещать относительно произвольно выбранной точки
А на
одинаковые расстояния
r, то положение центра масс системы
(точка
С) от-
носительно точки
О остается неизменным (рис. 16.1). При этом момент
инерции
𝐼
𝑟
такого маятника будет
определяться соотношением
𝐼
𝑟
= 𝐼 + 2𝑚𝑟
2
, (16.1)
где
I
– момент инерции маятника, при положении грузов
m в точке А.
Период
𝑇
𝑟
малых колебаний такого физического маятника можно
найти с помощью формулы (1.45):
𝑇
𝑟
= 2𝜋 √
𝐼 + 2𝑚𝑟
2
𝑀𝑔𝑙
, (16.2)
где
𝑀 – масса маятника, 𝑙 – расстояние
между осью вращения О и центром
масс
С системы (рис. 16.1).
В частном случае, когда
𝑟 = 0 (оба груза сдвинуты к точке
А) для пе-
риода колебаний получим
𝑇 = 2𝜋 √
𝐼
𝑀𝑔𝑙
. (16.3)
Из формул (16.2), (16.3) можно легко получить формулу, выражаю-
щую момент инерции маятника через экспериментально
измеряемые ве-
личины:
𝐼 =
2𝑚𝑟
2
𝑇
𝑟
2
𝑇
2
− 1
. (16.4)
Для измерения периода колебаний используется секундомер элек-
тронный СЭ1в режиме 4. Секундомер отсчитывает 10 полных колебаний и
показывает соответствующее время
t. Период колебаний можно рассчитать
по формуле