Лобзин с. А. Электр машиналар

e  w ^d0 ; e
 w ^d0 ,
(4.1)

1 1 _dt 2
² dt

Бұл жердегі е₁ және е₂ — бастапқы және екінші реттегі орама- лардың ЭҚК лездік мәндері; тиісінше w₁ және w₂ — орамаларының орамдар сандары болады.
е₁ ЭҚК-сы өзіндік индукцияның электр қозғаушы күші болып та- былады, себебі, ол бастапқы орамадағы токтың өзгеру себебі болады және дәл сол орамада шығады.
Мысалы, негізгі магнит ағын синусоидалды болсын:

₀  _0m sin t
(4.2)

бұл жерде Ф_0т — магнит ағынның амплитудалық мәні; ɷ — ток пен магнит ағынының бұрыштық жиілігі.
(4.2) ағынның шамасын (4.1) теңдіктеріне қояйық және sinɷt функциясынан уақыт бойынша ɷcosɷt туындысы тең екенін есепке ала отырып, дифференциалдауды орындайық:

e  w ^{d 0m sin t }  w 
cos t; e
 w  cos t.

^{1 1} dt