Ре  0 — 1 І і с ю . сж 5\ ^сшэУ Положитөльный

1.3.3. Э лектрическое поле источника тока.
Понятие о суммации и разлож ении векторов
Э л е к т р о д в и ж у щ у ю си л у ( Э Д С ) л ю б о г о источн ик а т ока 
(од иноч ного м ы ш еч ного в о л о к н а или цел ого с е р д ц а ) м о ж н о
з а р е г и с т р и р о в а т ь , у с т а н а в л и в а я э л е к т р о д ы не т о л ь к о на но- 
верхности в озб уди м ой т кани , но и в п р о в о д я щ е й среде, окру- 
ж а ю щ с й источиик. Э то в о з м о ж н о б л а г о д а р я с у щ е с т в о в а н и ю
вокруг к а ж д о г о источн ик а т о к а эл е к т р и ч е с к о г о иол я (рис. 
1.12). Д и п о л ь с о з д а е т в о к р у ж а ю щ е й его среде си л овы е линии, 
ид ущ и е от п о л о ж и т ел ь н о го к о т р и ц а т е л ь н о м у з а р я д у д и н о л я . 
П о но р м ал и к ним р а с п о л а г а ю т с я и з о п о т е н ц и а л ь н ы е л инии с 
о д и н ак о вы м п о л о ж и т ел ь н ы м или отрицательны м - п о т ен ц и ал о м . 
Н а г р а н и ц е м е ж д у п о л о ж и т ел ь н о й и о т р и ц а т е л ы ю й пол овин а- 
ми эл е к т р и ч е с к о г о поля р а с п о л а г а е т с я л и н и я н улевого потен- 
ц и а л а .
П о м е щ а я э л е к т р о д ы в лю б ы е точки э л е к т р и ч е с к о г о поля, 
м о ж н о з а р с г и с т р и р о в а т ь р а з н о с т ь п о т е н ц и а л о в , н есущ ую оп- 
редсленн ую и н ф о р м а ц и ю об Э Д С источн ика т о к а . С л е д у е т
модчеркнуть, 
что основные за к о н о м с р н о с т и
ф о р м и р о в а н и я
ЭГ, п р и су щ и е од иноч ном у мы ш сч ном у волокну, о с т а ю т с я спра- 
ведл и вы м и и д л я э л ск т р и ч еск о го поля и сточн ик а т о к а в целом 
и д л я ф о р м и р о в а н и я Э К Г . Это о з н а ч а е т , что к о н ф и г у р а ц и я
Э К Г п р е ж д е всего б удет з а в и с е т ь от н а п р а в л е н и я вект о р а 
д и п о л я по от н о ш сн и ю к э л е к т р о д а м о т в ед ен и я, точнее по от- 
нош ению
к 
н а п р а в л е н и ю
оси 
э л е к т р о к а р д и о г р а ф и ч е с к о г о
от веден и я. В р а с с м а т р и в а е м ы х нами с л у ч а я х осью од нополю с- 
ного э л е к т р о к а р д и о г р а ф и ч е с к о г о от в е д е н и я м о ж н о н а з в а т ь
гипотетическую линию, с о е д и н я ю щ у ю п о л о ж и т ел ь н ы й элект- 
род, р а с п о л о ж е н н ы й в в ы б р ан н о й точке э л е к т р и ч е с к о го поля, 
с 
эл е к т р о д о м , 
р а с п о л о ж е н н ы м
в 
центре 
источн ик а 
т ока 
(в цсн тре д и п о л я ) , — о т р и ц а т с л ь н ы й полюс о т в е д е н и я (см. 
рис. 1.12).
О д н а к о оси э л е к т р о к а р д и о г р а ф и ч е с к и х о тведени й могут 
р а с п о л а г а т ь с я в эл ек т р и ч еск о м поле не т о л ь к о п а р а л л е л ы ю и 
п е р п ен д и к у л я р н о н а п р а в л е н и ю д и п о л я , к а к в с л у ч а я х , под- 
робно о п и сан н ы х нами в п р ед ы д у щ и х р а з д е л а х (см. пози- 
ции э л е к т р о д о в № 1, 3, 5 и 7 на рис. 1.12), но и под некоторым 
углом к нему (см. пози ции э л е к т р о д о в № 2, 4, 6 и 8 ) . Ч т обы в 
этих с л у ч а я х о п р е д е л и т ь величину и к о н ф и г у р а ц и ю электро- 
к а р д и о г р а ф и ч е с к и х ком п лек сов, необ ходи м о в о с п о л ь з о в а т ь с я
хо рош о известны м В ам из к урса ф и зи к и п р а в и л о м р а з л о ж е н и я
векторов.
Н а п р и м е р , нас интересует, как б удет в ы г л я д е т ь Э К Г , з а - 
р е г и с т р и р о в а н н а я с и ом ощ ью о т в сд ен и я с п о л о ж и т ел ь н ы м
эл ек т р о д о м , у ст ан о в л ен н ы м в позиции № 8 на рис. 1.12. Д л я
этого д о ст а т о ч н о из кон ца р е а л ь н о г о в с к т о р а и сточн ик а т о к а 
провести п с р п ен д и к у л я р к оси э л е к т р о к а р д и о г р а ф и ч е с к о г о от- 
ведения № 8 и получ ить проекцию Э Д С источн ик а т о к а на ось

Рис. 1.12. Ф орма ЭГ в зависим оети от раеполож ем ия п олож ителы ю го (актив- 
ного) электрод а отведения в электрическом поле еердечного диполя и от на- 
правления вектора диноля.
К рас ио й с т р е л к о й о б о з н а ч е н ве кт ор д и п о л я . № 1— 8 - п оз ици и іі о л о ж и г е л ь н ы х (а к-
т ив ны х ) э л с к тр од о в .
д ан н о го о т в ед ен и я. П о э т о м у с у м м а р н а я э л е к т р и ч е с к а я актив- 
пость, з а р е г и с т р и р о в а н н а я в этом о тведеии и, о к а ж е т с я поло- 
ж и тел ьн о й , и основн ым о ткл онени ем на Э К Г б удст пол о ж и - 
т елы іы й з у б е ц /? н еск ольк о м ены ией ам п л и т у д ы , чем ири рас- 
п олож еп ии э л е к т р о д а в позиции № 1, с о в п а д а ю щ и й с н а п р а в - 
лением р е а л ь н о г о в е к т о р а Э Д С .
Н а о б о р о т , в о тведени и, з а п и с а н н о м с п о м о щ ью пол о ж и - 
т е л ы ю г о э л е к т р о д а , у ст ан о в л ен н о го в позиции № 4, вектор 
проец и руется на о т р и ц а т е л ь н у ю половин у оси о т в ед ен и я. ГІо- 
этому основн ым о тклонени ем на Э К Г я в л я е т с я о т р и ц а т е л ь н ы й
зу б е ц 5 .
А н ал о ги ч н ы м способом м о ж н о о н р е д е л и т ь к о п ф и г у р ац и ю
э л е к т р о к а р д и о г р а ф и ч е с к и х ком п лек сов при лю б ом д р у го м рас- 
п олож ен ии э л е к т р о д о в (см. рис. 1.12).

жүктеу/скачать 9,21 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: