Физикалық процестерді excel электрондық кесте
жүктеу/скачать 1,2 Mb.
|
1 2
| ФИЗИКАЛЫҚ ПРОЦЕСТЕРДІ EXCEL ЭЛЕКТРОНДЫҚ КЕСТЕ КӚМЕГІМЕН МОДЕЛЬДЕУ Кенежанова Ажар Тулегеновна Л.Н.Гумилев атындағы Еуразия ҧлттық университеті, Астана Ғылыми жетекші - Балабеков Каиржан Нурхамитович ф.-м.ғ.к., доцент, Халықаралық ақпараттандыру академиясының корреспондент мҥшесі Модельдеу әдісі қазіргі заман ғылымында және соның ішінде физикада, химияда, биологияда, кибернетикада, кӛптеген техникалық ғылымдарда алған мәніне байланысты модельдеу тақырыбына философияның және таным әдістемесінің қызығушылығын тудырды. Модельдеу ғылыми танымның ерекше қҧралы және формасы ретінде XIX немесе XX ғасырдың туындысы болып табылмайды. Атомдар, олардың формасы және бірігу тәсілдерi туралы, атом қҧйындары және жауындары туралы, ӛзара iлiніскен дӛңгелек және тегiс немесе iлмектi бӛлшектерді ҧсыну арқылы әр тҥрлi заттардың физикалық қасиеттерiн тҥсiндiру туралы Демокрит пен Эпикурдiң ҧсыныстары, заттың атомының ядролық - электрондық қҧрылысын кӛрсететін қазiргi ҥлгiлердiң болашақ ҥлгiлерi болып табылады. Дәл қазір модельдеу әдісі қолданылмайтын адамзат қызметінің аумағын атау мҥмкін емес. Модельдеу – табиғатты танудың тиімді қҧралы. Модельдеу процесі мынаны қамтиды: зерттеу нысандары; алдына нақты есеп қойылған зерттеуші; нысан туралы мәлiметтi алу ҥшiн және қойылған есептiң шешiмi ҥшiн қажеттi қҧрылған модельдер Зерттеуші модельдерге қатысты экспериментші болып табылады, бірақ тәжірибе нақты нысанмен жҥргізілмейді, ал оның моделімен жҥргізіледі. Академик А.А. Самарский есептеуіш тәжірибені зерттеулердi ҧйымдастыру деп тҥсінді, онда математикалық модельдердің негiзiнде нысандардың және қҧбылыстардың қасиеттерi зерттеледі және осының негiзде ҧтымды тәртіп таңдалады. Басқа сӛзбен айтқанда, есептеуiш тәжiрибе нақты нысанды зерттеуден, оның 313 математикалық моделін зерттеуге ӛтуді болжайды. Мҧндай модель әдеттегідей бір немесе бірнеше теңдеу болып табылады. Есептеуiш тәжiрибенiң негiзгi артықшылықтарына келесiлерді жатқызуға болады: нысанды орналастырудағы тҥрлендiру немесе аппаратсыз зерттеу мҥмкіндігі; әрбiр факторды жеке зерттеу мҥмкiндiгi, нақтысында олар бiр уақытта жҧмыс iстейдi. іс – жҥзінде орындалмайтын процестерді зерттеу мҥмкіндігі; Есептеуiш тәжiрибе келесi кезеңдерден тҧрды: процестiң физикалық сипаттамасы, яғни қҧбылыстардың заңдылықтарын айқындау математикалық модельдің ӛңдеуi. теңдеулердiң шешiмiнiң алгоритмі немесе әдiсi. бағдарлама әзiрлеу. есептеулер жҥргізу, нәтижелердi талдау және ықшамдау. Есептеуiш тәжiрибенiң негiзiн нақ осы ҥштiк қҧрайды: модель - алгоритм - программа. Моделдеу әдiсi ЖОО-да физиканы [1,2,3] оқыту практикасында кеңінен қолданылады. Физикалық процестер мысалдары арқылы моделдеу әдiсiнiң барлық кезеңдерiн студенттерге ӛте кӛрнекi кӛрсетуге болады. Сол мақсатта біз келесі процестерді қарастырдық.[1] Атап айтсақ: Дененің бір қалыпты қозғалысын модельдеу Дененің бірқалыпты ҥдемелі қозғалысын модельдеу Математикалық маятник мысалында тербелмелі қозғалысты модельдеу Горизонтқа бҧрыш жасай лақтырылған дене қозғалысын модельдеу Екінші ретті дифференциал теңдеуді сандық әдіспен шешу. Серіппелі маятник тербелісі Орта кедергісін есептей отырып дененің қҧлауын модельдеу Біз мысал ретінде осы қарастырылған процестеріміздің екеуін келтіріп отырмыз. 1-мысал. Дененің бір қалыпты қозғалысын модельдеу v const Белгілі бір тҧрақты жылдамдығы бар дене қозғалысы сияқты физикалық процестің модельденуін қарастыралық. Жылдамдықтың ешқандай сипаттамасы (бағыты және шамасы) ӛзгермейтіндіктен, қозғалыс тҥзу сызық бойымен ӛтетін болады, яғни тҥзу сызықты болады. Осы тҥзу бойымен Ох осін сәйкестендірелік. Әр секунд сайын дененің x координатасы бірдей ӛсімше алып отырады, сондықтан уақыттың кез келген мезетінде былай табылатын болады x vx t , мҧндағы v x - жылдамдық векторының Ох осіне проекциясы. Егер уақыттың бастапқы мезетінде ( t0 0 ) дене орны санақ басымен сәйкес келмесе, онда теңдеу тҥрі мынадай x(t) x v t болады: 0 x Жылдамдық векторының проекциясы – алгебралық шама, яғни ол Ох осімен жылдамдық векторының қандай α бҧрыш қҧруына байланысты теріс және оң бола алуы. Егер α = 0° болса, онда vx 0 (яғни бҧл жағдайда vx v мҧнда
- жылдамдық векторының модулі); егер α = 180° болса, онда vx 0 (демек,
). 1 – сурет. Бір қалыпты тҥзу сызықты қозғалыс процесінің тапсырма кестесі Жҧмыстың мақсаты бір қалыпты тҥзу сызықты қозғалыс процесін графикалық модельдеу жылдамдықтың әр тҥрлі шамаларымен бағыттарындағы x=f (t) тәуелділігінің графигін салу болып табылады. 1 – суретте қарастырып отырған мысалымыздың тапсырмасы, 2 – суретте сол тапсырманың орындалу кестесі кӛрсетілген. Бір қалыпты қозғалыс процесінің графигі 3 - суретте келтіріліп отыр. Графиктегі қисықтар жылдамдықтың әр тҥрлі мәндеріндегі тәуелділікті кӛрсетеді. 2 – сурет. Бір қалыпты тҥзу сызықты қозғалыс процесінің орындалу кестесі 3 – сурет. Бірқалыпты тҥзу сызықты қозғалыс процесінің графигі 2-мысал. Горизонтқа бҧрыш жасай лақтырылған дене қозғалысын модельдеу Тек ауырлық кҥші әсерінен болатын горизонтқа бҧрыш жасай лақтырылған дене қозғалысы жағдайын қарастыралық (ҥйкелісті ескермейміз!). Мҧндай жағдайда қозғалысты сипаттау ҥшін бір координата жеткіліксіз. хОу координат жҥйесін енгізу керек және Ох осін горизонталь, Оу – осін тік жоғары не тӛмен бағыттау керек. Енді дене орнының әрқайсысы уақыт бойынша ӛзгертіліп (x, y) екі координатпен беріледі. Координаталардың ӛзгеру заңын келесі талқылауға орай тағайындауға болады. Біз денеге ауырлық кҥшінен басқа ешқандай кҥштер әсер етпейді деп x vx t есептегендіктен, Ox осі бойынша қозғалыс бірқалыпты болады, ал дене абсциссасы vx vox const заңдылығымен ӛзгереді, мҧндағы - жылдамдықтың Ox осіне проекциясы. g Ауырлық кҥші денеге ӛзі сияқты тік тӛмен бағытталған ҥдеу v y voy g y t береді. Сондықтан, Oy voy g y осіндегі жылдамдықтың проекциясы заңымен ӛзгереді, мҧндағы , - бастапқы жылдамдықпен еркін тҥсу ҥдеуінің осы оське проекциясы, ал дене ординатасы уақыттың ӛтуіне орай былай ӛзгереді: y y0 voy t g y t 2 2
Траектория теңдеуін, яғни y(x) тәуелділігін соңғы ӛрнектен уақытты алып тастап t x / vox табуға болады. Уақытты абсцисса арқылы ӛрнектелік: және оны ордината ӛрнегіне қосалық: v 2 v , v , g y y0 ox 2 vox2 , мҧндағы ox oy y проекция таңбалары координат осьтерінің бағытына тәуелді. Траекторияның әр нҥктесінде дене жылдамдығы оған жанама бойымен бағытталған және оны екі қҧраушыға жіктеуге болады v vx vy , мҧндағы vx vox . Жылдамдық модулі жүктеу/скачать 1,2 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|
1 2