Байдуллаева Қазақтіліне аударғандар Н. М. Алмабаева, Г. Е. Байдуллаева, К. Е. Раманқұлов Мәскеу и з д а т е л ь с к а я г р у п п а «гэотар-медиа» 1 9

жүктеу/скачать 28,1 Mb.

Pdf көрінісі

бет	178/387
Дата	10.12.2023
өлшемі	28,1 Mb.
	#135579

1 ... 174 175 176 177 178 179 180 181 ... 387

Байланысты:
Ремизов А.Н. Медициналық және биологиялық физика (1)

— =

sin («о' + Ф») = -
Ітах
sin (“ о
t + %),

(18.6)
мұндағы
Umax
және
Ітах
— кернеу және ток күшінің амплитудасы. Заряд пен кер-
неуліктің уакыт бойынша өзгеріс графигіх
=J[t)
тәуелділігінің графигіне ұксас,
ал ток күшінің уакытка тәуелділігінің графигі
и =J\t)
функциясының графигіне
ұқсас (7.4-суретке ұқсас).
(18.3)
тендігінен өздік тербелістін периоды үшін өрнекті табамыз (Томсон
формуласы):
Т=
^ = 2тг VZc-
(18.7)
шо
Зарядталған конденсатордың энергиясы [(14.43) кара|, сонымен катар, тіз-
бектің магнит өрісінің энергиясы уақыт бойынша периодты түрде өзгереді:
^ = (c t/^ / 2) cos2K / + (Po).
(18.8)
E» = ( U L /
2 ) 8Іп2(й)0/ + Фо).
(18.9)
(18.8)
және (18.9) өрнектерінің косындысы уакыт бойынша өзгермейтіні-
не көз жеткізуге болады;
идешды түйық тізбекте қосынды энергия толыгьшен
сақталады, ал ондагы электрлі тербеліс — ошпейтін тербелістер.
Накты тербелмелі тізбек (контур) (18.2-сурет) омдык кедергіге ие, сол се-
бепті ондағы тербеліс өшеді. Мүндай тізбек үшін Ом заңы мынандай түрде жа-
зылады:
—Z.(d//dr) =
IR
+
q/C.
(18.10)
Бүл тендікті түрлендіріп:
d2^
R
d
q
1
—
+
q
— 0
d
t2
L
dr
LC
(18.11)
және белгілеулер енгізіп, мынаны аламыз:
2р =
R/L,
ш20 =
l/(LC),
(18.12)

d
2q
d
q
" d ^ + 2 P "dГ + 10о‘? = 0-
(18.13)
Бұл тендеу өшетін механикалықтербелістің дифференциалды тендеуімен дәл
келеді [(7.33) караңыз]. Егер өшетін тербелістін шамасы аз болатын шарт орын-
далса, яғни ш0— р >0 болса, онда мынандай шешім аламыз [(7.34) караңыз]:

жүктеу/скачать 28,1 Mb.

Достарыңызбен бөлісу:

1 ... 174 175 176 177 178 179 180 181 ... 387