Конспект подготовлен студентами, не проходил проф. Редактуру и может содержать ошибки. Следите за обновлениями на vk. Com/teachinmsu



Pdf көрінісі
бет53/87
Дата12.10.2022
өлшемі3,75 Mb.
#42614
түріКонспект
1   ...   49   50   51   52   53   54   55   56   ...   87
Байланысты:
colloid-chemistry-M1

ВОЛЬНОЕ ДЕЛО
ФОНД


КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ
МАТВИЕНКО ВЛАДИМИР НИКОЛАЕВИЧ
КОНСПЕКТ ПОДГОТОВЛЕН СТУДЕНТАМИ, НЕ ПРОХОДИЛ
ПРОФ РЕДАКТУРУ И МОЖЕТ СОДЕРЖАТЬ ОШИБКИ
СЛЕДИТЕ ЗА ОБНОВЛЕНИЯМИ НА VK.COM/TEACHINMSU
Рис. 50. График зависимости расклинивающего давления от расстояния между пла-
стинами
ˆ Наиболее сильным фактором стабилизации, согласно Ребиндеру, является структурно-
механический барьер. Он создается при адсорбции молекул ПАВ, как правило,
высокомолекулярных, которые способны к образованию структурированного
слоя на межфазной границе.
Между сближаемыми пластинами действуют силы притяжения, связанные с про-
явлением дальнодействующих дисперсионных взаимодействий. Энергия притяже-
ния двух незаряженных молекул определяется как 𝑢
11
= −
𝑎
𝐿

6
, где 𝑎
𝐿
– постоянная
Лондона, зависящая от поляризуемости и энергии взаимного возбуждения молекул.
Дисперсионные взаимодействия суммируются по объемам взаимодействующих
фаз
𝑈
𝑚𝑜𝑙
= −
𝐴
11
12𝜋ℎ
2
(118)
где, 𝐴
11
- константа Гамакера, прямо пропорциональная константе Лондона. При
взаимодействии пластин в конденсированной среде 2, вместо константы 𝐴
11
исполь-
зуется сложная константа Гамакера 𝐴
*
, учитывающая взаимодействие молекул фа-
зы 1 и фазы 2.
𝐴
*
=
(︁√︀
𝐴
11

√︀
𝐴
22
)︁
2
(119)
Соответственно, энергия притяжения двух объемов фазы 1 в среде 2, выразится
как 𝑈
𝑚𝑜𝑙
= −
𝐴
*
12𝜋ℎ
2
.
Рассмотрим вывод энергии молекулярного притяжения более подробно.
68
ВОЛЬНОЕ ДЕЛО
ФОНД


КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ
МАТВИЕНКО ВЛАДИМИР НИКОЛАЕВИЧ
КОНСПЕКТ ПОДГОТОВЛЕН СТУДЕНТАМИ, НЕ ПРОХОДИЛ
ПРОФ РЕДАКТУРУ И МОЖЕТ СОДЕРЖАТЬ ОШИБКИ
СЛЕДИТЕ ЗА ОБНОВЛЕНИЯМИ НА VK.COM/TEACHINMSU
Энергия молекулярного притяжения
Расчет энергии молекулярного (дисперсионного) взаимодействия двух частиц
сначала тоже проведем в пренебрежении кривизной поверхности, то есть опять
рассмотрим взаимодействие двух полубесконечных пластин
𝑈 = −
𝜋𝐶𝑛
6𝑥
3
(120)
𝑑𝑈 = −
𝜋𝐶𝑛
6𝑠(𝑥 + ℎ)
3
𝑑𝑁 = −
𝜋𝐶𝑛
6𝑠(𝑥 + ℎ)
3
𝑛𝑠𝑑𝑥 = −
𝜋𝐶𝑛
2
6(𝑥 + ℎ)
3
𝑑𝑥
(121)
где 𝐶 - константа для данной пары пластин, 𝑆 - площадь поверхности пластины, 𝑛
- число атомов в единице объема пластины. Проинтегрировав, получаем:
𝑈 (ℎ) = −
𝜋𝐶𝑛
2
6

∫︁
0
𝑑𝑥
(ℎ + 𝑥)
3
= −
𝜋𝐶𝑛
2
12ℎ
2
(122)
𝑈 (ℎ) = −
𝐴
1
12ℎ
2
, 𝐴
1
= 𝜋𝐶𝑛
2
(123)
где 𝐴
1
- так называемая "простая"константа Гамакера, которая и определяет ве-
личину энергия притяжения. Поскольку при выводе уравнения не было учтено
наличие прослойки дисперсионной среды в зазоре между поверхностями пластин
результат получается приближенным. В общем случае, нужно учесть межмолеку-
лярные взаимодействия, как в дисперсионной среде, так и между пластинами и
дисперсионной средой.
Этот учет приводит к появлению в уравнении сложной константы Гамакера
𝑈 = −
𝐴
*
12𝜋ℎ
2
которую в первом приближении можно представить как комбинацию трех простых
констант Гамакера (при взаимодействии двух одинаковых пластин)
𝐴
*
= 𝐴
1
+ 𝐴
0
− 2𝐴
01
где 𝐴
1
- характеризует молекулярное взаимодействия молекулярное взаимодействие
самих пластин, 𝐴
0
- зависит от молекулярного взаимодействия внутри дисперсион-
ной среды (при сближении пластин дисперсионная среда вытесняется из прослой-
ки), 𝐴
01
- характеризует молекулярное взаимодействие пластины со средой.
Чем сильнее молекулярное взаимодействие (адгезия) между дисперсной фазой
и дисперсионной средой, тем меньше сложная константа Гамакера. Кроме того,
хорошая адгезия между дисперсной фазой и дисперсионной средой ведет к сниже-
нию межфазного натяжения. И то, и другое способствует повышению агрегативной
устойчивой системы.
Уравнение для расчета энергии притяжения двух сферических частиц
𝑈
𝑚
(ℎ) =
2𝜋𝑟
1
𝑟
2
𝑟
1
+ 𝑟
2

∫︁

𝑈 (ℎ)
от
𝑑ℎ = −
𝜋𝑟
12𝜋

∫︁

𝐴
*

2
𝑑ℎ =
(124)
69


Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   49   50   51   52   53   54   55   56   ...   87




©emirsaba.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет