Лобзин с. А. Электр машиналар
жүктеу/скачать 8,41 Mb.
|
электр машиналары (1)
133дық коэффициенті шарғылардың қасиеттерін сипаттайды және оның индуктивтілігі L деп аталады: Ψ = LI деп аталады. Сейілу ағынының амплитудасы арқылы ЭҚК сейілудің амплиту- дасы үшін, (4.4) өрнектеріне ұқсас өрнек жазайық: Eσ1m=w1ωФσ1m= ω Ψσ1m мұндағы Фσ1m — сейілу ағынның амплитудасы; Ψσ1m — сейілудің тасқын ілінісінің амплитудасы, Ψσ1m = w1Фσ1m. Жазбада көрсетілген өрнекке сәйкес келесідей жаза аламыз: Ψσ1m= Lσ1I0m мұндағы Lσ1 — сейілу ағынымен негізделген ораманың толық индук- тивтілігі (бұл шарғылардың жалпы индуктивтілігі емес, тек оның аз бөлігі). Осы жағдайда сейілудің ЭҚК амплитудасы келесідей болуы мүмкін: Eσ1m= ω Lσ1I0m ЭҚК мен токтың әрекеттегі мәндеріне ауысқанда, Eσ1= ω Lσ1I0 пай- да болады. Электротехника курсынан, шарғының индуктивті кедер- гісі бұрыштық жиілік пен индуктивтілікке тікелей пропорционалды екені белгілі: XL = ωL, сонымен бастапқы ораманың сейілу ЭҚК ке- лесі түрде жазылу мүмкін: Eσ1= I0X1 (5.4) мұндағы Х1 — сейілу ағынымен негізделген ораманың толық ин- дуктивтілігі (сейілудің индуктивті кедергісі). Трансформатордың бастапқы орамасының индуктивті кедергісі негізгі магниттік ағынымен негізделгенің атап өтейік. Индуктивті сейілу кедергісі едәуір аз сандық мәнге ие. Оны Xσ1 деп белгілеу ке- рек еді, бірақ дәстүрге сай, біз осы белгіден «σ» белгісін шығарамыз. Сондай-ақ, X1 шамасын оның байланысын сейілу ағынымен көр- сетпей, көбінесе бастапқы ораманың индуктивті кедергісі деп атай- ды. Шамалар модулі үшін (5.4) теңдеу жазылған. Енді фазалардың айырмашылықтары туралы мәселені қарастырайық. Осыдан бұрын, Eσ1 сейілудің ЭҚК-нен Фσ1-нің сейілу ағыны π/2-рад артта қалғаны анықталған еді. Сейілу ағыны фаза бойынша I0 бос жүріс тогымен сәйкес келгендіктен, Eσ1 фаза бойынша π/2 рад ЭҚК-нен артта қала- ды. Осыған сәйкес, (5.4) формуланың орнына келесі өрнекті жиын- тық сандармен жазуға болады: |