2.3. Применение принципа возможных перемещений
к выводу уравнений равновесия в статике
Уравнение (2.1) можно использовать для вывода аналитических уравнений равновесия материальной точки и абсолютно твёрдого тела под действием различных систем сил. Сразу сделаем оговорку: точка и тело освобождены от связей и действия последних, как обычно в статике, учитывается силами реакций. Но поскольку точка и тело – свободные, то и все силы, приложенные к ним, являются активными (т.е. силы реакций переведены в разряд активных, искусственным приёмом, основанном на аксиоме связей).
Пример 1
Пусть на свободное твёрдое тело, находящееся в равновесии, действует система сходящихся рис. 2.1.
Точка А приложения сил имеет 3 степени свободы (тело свободное).
В качестве обобщённых координат этой точки примем координаты Так как они независимы между собой, то можно сообщить точке возможное перемещение на , сохранив неизмен-ными е
Рис. 2.1
ё координаты и На этом возможном перемещении точки приложенные силы совершают работу, причём .
Отсюда (т.к. ):
или
. (а)
Аналогично получаются и другие уравнения равновесия:
. (б)
Пример 2
На тело, которое находится в равновесии, действует произвольная плоская система сил (рис. 2.2). Не нарушая общности можно считать, что плоскость действия сил совпадает с плоскостью рисунка, а вместо тела рассматривается сечение его этой плоскостью – плоское материальное тело. Такое тело обладает тремя степенями свободы. В качестве обобщённых координат примем (как это было в кинематике) координаты некоторой точки А тела и угол поворота тела вокруг этой точки, т.е.
Д
Рис. 2.2
А
ля вывода уравнений равнове-сия воспользуемся тем, что обобщённые координаты независимы между собой и зададим телу такое возможное переме-щение, при котором изменяется только, например, на величину Это означает, что тело «перемещается»
поступательно в направлении оси на это расстояние, (на самом деле тело находится в равновесии и это «перемещение» – лишь воображаемое нами (см. рис. 1.1).
Так как тело находится в равновесии, то на основании (2.1) получаем:
.
Отсюда (т.к. ):
. (в)
Аналогично получается и второе уравнение равновесия:
. (г)
Чтобы получить третье уравнение, зададим телу такое возможное перемещение, при котором и остаются неизменными, а q3 = 0. То есть тело «поворачивается» на бесконечно малый угол вокруг точки
Согласно (2.1):
(суммарная элементарная работа сил,
приложенных к вращающемуся телу).
Так как , то
. (д)
Уравнения (в), (г) и (д) – искомые аналитические уравнения равновесия свободного твёрдого тела под действием произвольной плоской системы сил.
Достарыңызбен бөлісу: |