Однако опыты с азотом и кислородом и другими двухатомными газами дали
А для водяного пара, воды и других многоатомных газов (СН3, СН4, и так далее)
То есть многоатомные газы нельзя рассматривать как материальные точки. Необходимо учитывать вращательное движение.
Числом степени свободы называется число независимых переменных, определяющих положение тела в пространстве, и обозначается как i.
Ранее было введено понятие числа степеней свободы — числа независимых переменных (координат), полностью определяющих положение системы в пространстве. В ряде задач молекулу одноатомного газа (рис. 22.3,а) рассматривают как материальную точку, которой приписывают три степени свободы поступательного движения. При этом энергию вращательного движения можно не учитывать (r → 0, J = mr2 → 0, Tвр = Jω2/2 → 0).
В классической механике молекула двухатомного газа в первом приближении рассматривается как совокупность двух материальных точек – атомов, жестко связанных
недеформируемой связью (рис. 22.3,б). Эта система кроме трех степеней свободы поступательного движения имеет еще две степени свободы вращательного движения. Вращение вокруг третьей оси (оси, проходящей через оба атома) лишено смысла. Таким образом, двухатомный газ обладает пятью степенями свободы (i = 5).
Рис. 22.3
Трехатомная (рис. 22.3, в) и многоатомная нелинейные молекулы имеют шесть степеней свободы — три поступательных и три вращательных. Естественно, что жесткой связи между атомами не существует. Поэтому для реальных молекул необходимо учитывать также степени свободы колебательного движения.
Независимо от общего числа степеней свободы молекул три степени свободы всегда поступательные. Ни одна из поступательных степеней свободы не имеет преимущества перед другими, поэтому на каждую из них приходится в среднем одинаковая энергия, равная 1/3 значения (3/2)kT:
< ε1 > = < ε0 >/3 = ½kT.
В классической статистической физике выводится закон Больцмана о равномерном распределении энергии по степеням свободы молекул: для статистической системы, находящейся в состоянии термодинамического равновесия, на каждую поступательную и вращательную степени свободы приходится в среднем кинетическая энергия кТ/2, а на каждую колебательную степень свободы — в среднем энергия кТ. Колебательная степень обладает вдвое большей энергией потому, что на нее приходится не только кинетическая энергия (как в случае поступательного и
вращательного движений), но и потенциальная энергия, причем средние значения кинетической и потенциальной энергий одинаковы.
Таким образом, средняя кинетическая энергия молекулы
< ε > = ,
где i — сумма числа поступательных, числа вращательных и удвоенного числа колебательных степеней свободы молекулы
i = iпост + iвращ + 2iколеб .
Так как в идеальном газе взаимная потенциальная энергия молекул равна нулю (молекулы между собой не взаимодействуют), то внутренняя энергия, отнесенная к одному молю газа, будет равна сумме кинетических энергий NA молекул:
