В магнетиках, помещенных во внешнее магнитное поле В0, возникают, как уже установлено, токи намагничивания I´и, следовательно, для результирующего поля можно записать:
где I – ток проводимости и I´- ток намагничивания, охватываемые заданным контуром Г.
Так как определение токов намагничивания в общем случае задача сложная, то использование формулы (5) для нахождения В становится крайне трудным. Поэтому следует установить некоторый вспомогательный вектор, циркуляция которого определяется только токами проводимости.
Вектор напряженности магнитного поля и его связь с векторами индукции и намагниченности
Связь векторов B, H, J
Заменив в (5) ток I´через циркуляцию , получаем после
деления на μ0 уравнение (5) в виде:
Величину, стоящую под интегралом в скобках, обозначают как
и называют напряженностью магнитного поля.
В результате формулируется теорема о циркуляции напряженности магнитного поля.
Циркуляция вектора Н по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости,охватываемых этим контуром, т. е.
Замечание: Размерность вектора Н в системе СИ [А/м].
Дифференциальная форма
Получается с помощью теоремы Стокса
Ротор вектора Н равен плотности тока проводимости в той же точке вещества.
Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость
Связь между векторами J и H
Известно, что намагниченность J зависит от индукции В в данной точке вещества. Однако принято связывать J с вектором Н и, как показывает эксперимент, для большой группы изотропных магнетиков выполняется их линейная зависимость:
где χ– магнитная восприимчивость вещества (величина безразмерная, характеризует магнитные свойства вещества).
Замечание: В отличие от диэлектрической восприимчивости ϰ, которая всегда положительна, магнитная восприимчивость χ бывает как положительной, так и отрицательной.
Классификация магнетиков (на основе χ)
Диамагнетики
(χ < 0)
Парамагнетики
(χ > 0)
Ферромагнетики
(χ >> 0)
J H J H J H
