Для изотропных магнетиков, для которых выполняется (9), определение напряженности (6) может быть записано как
или представлено в виде
Вводя понятие магнитной проницаемости среды как μ=1+ χ получаем прямую связь двух основных векторов магнитного поля:
Так как для вакуума имеем В0= μ0.Н0, то вследствие (10) магнитная проницаемость μ показывает, во сколько раз магнитное поле токов проводимости усиливается за счет намагничения среды.
Замечания: У диамагнетиков μ чуть меньше 1, у парамагнетиков μ чуть больше 1; причем как у тех, так и у других магнитные свойства выражены очень слабо и на практике часто для них принимают μ≈ 1.
К диамагнетикам относятся: инертные газы, молекулярные водород и азот, графит, цветные металлы (Zn, Cu, Au, Ag), вода, глицерин и др.
К парамагнетикам относятся: кислород О2, оксид азота NO, оксид марганца MnO, хлорное железо FeCl2, щелочные (Na, K), щелочно-земельные (Са, Ва) и переходные (Мо, W) металлы.
Рассмотрим поведение векторов В и Н на границе раздела двух изотропных магнетиков. Эти вектора должны удовлетворять определенным граничным условиям, которые проистекают из: 1) теоремы Гаусса для В, т. е. и
2) теоремы о циркуляции Н, т. е.
Условие для В
Представим очень малой высоты цилиндр, расположенный на границе раздела магнетиков. Поток вектора В наружу из этого цилиндра определяется через его торцы (потоком через боковую поверхность пренебрегаем ввиду малости высоты):
п μ1 μ2 п′ ΔЅ В2
В1
В2n.ΔS + B1n´.ΔS = 0. Взяв обе проекции В на общую нормаль n с учетом В1n´=-B1n
получаем В2n = B1n , т. е. нормальная составляющая вектора В разрыва не претерпевает на границе раздела сред.
В то же время с учетом μ2.μ0.Н2n= μ1.μ0.Н1n
получаем , т. е. нормальная состав-ляющая вектора Н претерпевает разрыв.