Лекции Магнитное поле в веществе Вопросы
Поле на границе раздела магнетиков
жүктеу/скачать 433,22 Kb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- Поле на границе раздела магнетиков
Поле на границе раздела магнетиков
Для общности будем предполагать, что вдоль поверхности раздела магнетиков течет поверхностный ток проводимости с линейной плотностью i [А/м]. Применим теорему о циркуляции вектора Н к малому прямоугольному контуру, высота которого пренебрежимо мала по сравнению с длиной l (последняя также достаточно мала). Таким образом, имеем уравнение: H2τ.l + H1τ´.l = in.l , где in – проекция вектора тока проводимости i на нормаль n к контуру. После замены H1τ´ на - H1τ и сокра-щения на l получаем: H2τ – H1τ = in , т. е. тангенциальная составляющая вектора Н, вообще говоря, при переходе границы маг-нетиков претерпевает скачок, свя-занный с наличием поверхностных токов проводимости. μ2 μ1 l i n H1 H2 τ τ´ α В случае, когда i = 0 имеем равенство H2τ = H1τ , а для индукции или в виде Поле на границе раздела магнетиков
Н α1 α2 μ1 μ2 Рис.2 В μ2 μ1 α1 α2 В2 В1 В2τ В1τ В2n В1n μ2 > μ1 Рис.1 Для случая отсутствия токов проводимости, как видно из рис. 1, имеем , так как В2n = B1n . При переходе в более «магнитоплотную» (μ2 > μ1) среду происходит увеличение густоты линий В (т. е. В2 > В1), а линии Н терпят разрыв из-за поверхностных токов намагничивания и, следовательно, Н2 < Н1 (см. рис. 2). Замечание: На особенностях преломления силовых линий основана магнитная защита с помощью замкнутой железной оболочки (рис. 3), в которой магнитное поле будет концентрироваться, а в полости оболочки поле будет сильно ослаблено по сравнению с внешним. Рис. 3 Пр жүктеу/скачать 433,22 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|