18
ПРОЕКТ
2. Теңайнымалы
қозғалыстың талаптарын ескеріп, өзара тең уақыт
аралықтарын төмендегі таңбалармен белгілейік:
∆
t
1
=
∆
t
2
=
∆
t
3
= ... =
∆
t
.
Әрбір уақыт аралығына сәйкес келетін
жылдамдықтың өзгерістерін
де төмендегіше белгілеп алайық:
∆
1
=
∆
2
=
∆
3
= ... =
∆
.
Теңайнымалы қозғалыстың шартына сәйкес жоғарыда көрсетілген
уақыт пен жылдамдықтың өсімшелері (айырымдары) тұрақты шамалар
болып табылады:
∆
t
=
t
–
t
0
= const;
∆
=
–
0
= const,
мұндағы:
t
0
– бастапқы уақыт мезеті;
t
– келесі уақыт мезеті;
0
– бастап-
қы уақыт мезетіндегі жылдамдық;
– келесі уақыт мезетіндегі жылдамдық.
Енді мына қатынастарға көңіл аударайық:
∆
∆
=
∆
∆
=
∆
∆
=
= ∆
∆
1
1
2
2
3
3
t
t
t
t
...
.
Мұндағы
∆
шамасы да,
∆
t
шамасы да
тұрақты болғандықтан,
∆
/
∆
t
қатынасы да өзгермейтін тұрақты шама болып табылады:
∆
∆
t
=
= const. Міне, осы өзгермейтін тұрақты қатынас теңайнымалы қозғалыс-
ты сипаттайтын физикалық шама болып табылады. Бұл шама
a
таңба-
сымен белгіленеді де,
үдеу
деп аталады:
a
t
t t
= ∆
∆
=
#
#
0
0
.
(1.6)
Үдеу
деп жылдамдықтың өзгеру шапшаңдығын сипаттайтын
физикалық шаманы айтады.
Халықаралық бірліктер жүйесінде
үдеу бірлігі
= 1 м/с
2
.
Үдеу ұғымын енгізгеннен кейін теңайнымалы қоз-
ғалыстың да, түзусызықты бірқалыпты қозғалыстың
да анықтамаларын қысқа түрде былайша тұжырымдай
аламыз:
– үдеуі тұрақты қозғалысты түзусызықты
теңайнымалы қозғалыс деп атайды
;
– үдеуі нөлге тең қозғалысты түзусызықты
бірқалыпты қозғалыс дейді
.
a
м/с
2
a
–a
0
a
x
> 0
a
x
< 0
t
, c
Сурет 1.11.
a
(
t
)
графигі
19
ПРОЕКТ
Үдеу де жылдамдық сияқты векторлық шама болып табылады. Тең-
айнымалы қозғалыстың (1.6) формуласы бойынша салынған үдеудің
уақытқа тәуелділік
a
(
t
) графигі уақыт өсіне
параллель сызық болады
(сурет 1.11). Егер жылдамдық пен үдеу векторларының бағыттары бір-
дей болса (
a
> 0;
> 0), қозғалыс
теңүдемелі қозғалыс
деп (суретте
қызыл сызық), ал олардың бағыттары қарама-қарсы болса (
a
< 0;
> 0),
онда
Достарыңызбен бөлісу: