1. Теориялық механика пәнінің зерттейтін негізгі мәселелері мен тәсілдері
жүктеу/скачать 132,25 Kb.
|
1. Теориялы механика п ніні зерттейтін негізгі м селелері мен
- Бұл бет үшін навигация:
- 9. Механиканың детерминизмі. Ньютонның қозғалыс теңдеулері.
- 10. Бірінші, екінші қозғалыс интегралдары.
| Галилей түрлендірулері деп аталады. Галилей түрлендірулері кезіндегі қозғалыс теңдеулерінің түрін өзгертпеуі – осы қозғалыс теңдеулерінің Галилей түрлендіруіне қатысты инварианттылығы деп аталады.
Осы факт, яғни Галилей түрлендірулеріне (3) қатысты қозғалыс теңдеулерінің инварианттығы – Галилейдің салыстырмалық принципі деп аталады. Галилейдің салыстырмалық принципінің физикалық мағынасы: Тыныштықтағы санақ жүйесі мен түзу сызықты және бірқалыпты қозғалыстағы санақ жүйелері үшін қозғалыс заңдары бірдей болғандықтан, мәні бойынша және бағыты бойынша тұрақты болатын қозғалыстарды ешбір механикалық тәжірибелер арқылы анықтау мүмкін емес. Яғни түзусызықты және бірқалыпты қозғалыс салыстырмалы түрде ғана анықталады. Денеге сыртқы күштер әсер етпеген жағдайда ол бірқалыпты түзу сызықты қозғалыста болатын санақ жүйелерін инерциалды санақ жүйелері деп атайды. 9. Механиканың детерминизмі. Ньютонның қозғалыс теңдеулері. Материалдық нүктенің орнының және жылдамдығының берілуі оның механикалық күйінің берілуі болып табылады. Қозғалыстағы нүктенің қозғалу шарты ретінде біз оның айналасындағы денелермен теңдеудің оң жағындағы қорытқы күш арқылы өрнектелген әсерлесуі деп түсінеміз. Осы айтылған ұғым механикалық салдарлы принципі немесе механиканың детерминизмі деп аталады. Онда математикалық функциясы – материалдық нүктенің бастапқы механикалық күйі және бастапқы қозғалыс шарты болып табылады. Ньютонның екінші заңы қозғалысты тудырушы әсер күштің – қозғалысты сипаттайтын шамалар: үдеу, жылдамдық және радиус-вектордың өзара байланысын тағайындайды. Сондықтан Ньютонның екінші заңының математикалық өрнегін қозғалыс теңдеулері деп, ал заңды механиканың негізгі қозғалыс заңы деп атайды. Қозғалыс теңдеулерін векторлық түрде жазу үшін: 4 векторлық шамаларды қолданамыз: (қасиеттері Ньютонның 2 және 3-заңдары арқылы жазылады), қозғалыс мөлшері, жылдамдық , : (1) (2) (3) Егер шамаларын үш өзара перпендикуляр векторлардың қосындысы арқылы жазсақ, бұлардың әрқайсысы тік бұрышты координаттар жүйелеріндегі проекцияларының мәнін береді: (4) (5) (6) (7) , , (8) , , (9) , , (10) 10. Бірінші, екінші қозғалыс интегралдары. (1) , , ,(механикалық күй) 11. Еркін материалдық нүктенің Лагранж функциясы. Материалдық бөлшектер жүйесінің Лагранж функциясы. 1788 жылы француз математигі Лагранж (La Grange) және 1834 жылы ирланд математигі Гамильтон механиканың принциптерін энергияның сақталу заңдары арқылы көрсетті. Лагранж теңдеулерін қорытамыз. Ол үшін қандай да бір координата – және жылдамдық – арқылы сипатталатын функцияны қарастырамыз. Сонымен, – Лагранж функциясы немесе кинетикалық потенциал деп аталады. Лагранж функциясы кинетикалық энергия және потенциялық энергия айырмасына тең: (1) Еркін материалдық нүктенің Лагранж функциясы (2) Мұндағы – материалдық нүктенің массасы деп аталады. Лагранж функциясының аддитивті қасиеті бойынша, бір-бірімен әсерлеспейтін материалдық нүктелер үшін: (3) Енді тұйық жүйеде, яғни тек бір-бірімен ғана әсерлесетін нүктелер жиыны үшін Лагранж функциясын жазып көрелік. Материалдық нүктелердің бір-бірімен әсерлесуі жоғарыдағы (3) өрнекке функциясын қосып жазамыз (4) Мұндағы – материалдық нүктесінің радиус векторы. Сонымен (4) тұйық жүйенің Лагранж функциясының жалпы түрі болып табылады. Мына қосынды (5) жүктеу/скачать 132,25 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|