- hcR/9 = -1,51 эВ - hcR/4 = -3,39 эВ - hcR = -13,6 эВ Сутегі атомының спектрлері 1885 жылы Бальмер сутегі атомы спектрінің көрінетін бөлігінің тоғызыншы сызығының толқын ұзындығын
өрнегімен сипаттауға мүмкін болатынын тағайындады.
Ридберг тұрақтысы деп аталады, n=3,4,5,…
Толқын ұзындығына кері шама толқын саны деп аталады.
Бальмер өрнегін сәулеленудің жиілігі үшін мына түрде жазуға болады.
Сутегі атомы спектрлерінің жалпы өрнегі Лайман сериясы үшін:
Бальмер сериясы үшін:
Пашен сериясы үшін:
Брэкет сериясы үшін:
Сутегі атомындағы электрон орбитасының радиусы
Сутегі атомындағы электронның толық энергиясы
Ридберг тұрақтысын қолдансақ
м
ФРАНК ГЕРЦ ТӘЖІРИБЕСІ Катод Анод Тор электрод 15 Па сынап булары
үдеткіш өріс кемімелі өріс жүйе ішінен ауасы сорылып алынады
Анодтық ток Анодтық кернеу Серпімді соққылар кезінде электрондардың жылдамдығы өзгермейді. Мұндай серпімді соққылар тізбектегі толық токтың болмауының себебі бола алмайды. Анодтық кернеу 4,9 эВ-қа жетісімен серпімсіз соққылар басталады, бұл кезде электрон толық энергияны сынап атомына береді. Сынап атомымен соқтығысу нәтижесінде өзінің энергиясын жоғалтқан электрон тор мен анод арасындағы кешіктіргіш өрісті жеңе алмайды, нәтижесінде электрон анодқа жете алмайды. Бұл анод тогының кенет тез түсуіне әкеледі.
Осындай құбылыс еU1n4,9 эВ кезінде де болатындығын Бор постулаттары дәлелдейді.
Бор атомының моделі атомдағы электрондардың қозғалысы туралы жартылай классикалық көзқарасқа байланысты өз ішінде қайшылықтар болды. Бор теориясы бойынша ядро сыртында екі электроны бар гелий атомының моделін түсіндіру мүмкін емес. Сонымен бірге, Бор теориясы спектралды сызықтардың интенсивтігіндегі әртүрлілікті түсіндіре алмады.
