Оптика сессия жауаптары! 1-деңгей
жүктеу/скачать 183,09 Kb.
|
| 47. Екі диэлектрик ортаны бөлуші шекарада ЭМ толқынның шағылуы мен сынуы.
Тараткыш жане кабылдагыш рупорлардын арасына металл қанылтыр койылса, дыбыс естілмейді. Электромагниттік толкын металл канылтырдан оте алмай шагылады. Егер генератордын рупорын тура корсетілгендей багыттасак, онда кабылдаушы антенна тусу бурышына тен бурышпен шагылатын электромагниттік толкынды кабылдайды. Оны дыбыстын жаксы естілгенінен байкаймыз. Электромагниттік толкыннын сынуын парафинмен толтырылган ушбурышты призманы пайдаланып бакылауга болады. Тараткыш антеннанын рупорын колденен багыттаймыз. Кабылдаушы антенна толкынды тіркемейді. Енді диэлектрик болып табылатын парафиннен жасалган призманы колденен орналастырайык, антенна толкынды тіркейді. Демек, электромагниттік толкын екі ортаны боліп турган ауа-парафин жане парафин-ауа шекараларынан откенде сынган. Элеқтромагниттік толкын бір ортадан екінші ортага откенінде сыну занынын орындалатынын зерттеулер корсетті. 48.Френель формуласының салдары. Дифракцияны зерттеу Френель енбектерімен тиянакталды. Френель тажірибе кезінде дифракциянын турлі жагдайларын мукият зерттеп кана койган жок, дифракциянын сандык теориясын да жасады, ол теория, жарык айтеуір бір богетті орап откен кезде пайда болатын, дифракциялык коріністі есептеуге мумкіндік берді. Ол тагы алгаш рет толкындык теория тургысынан жарыктын біртекті ортада тузу сызыкпен таралуына анык тусінік берді. Френель бул табыстарга, Гюйгенс принципін екінші реттік толкындардын интерференция идеясымен біріктіріп барып, жеткен болатын. Френель идеясы бойынша кез келген уакыт мезетіндегі толкындык бет дегеніміз айналып отетін екінші реттік толкындардын жай гана озі емес, олардын интерференцияларынын натижесі (Гюйгенс-Френель принципі). Кеністіктін кез келген нуктесіндегі жарык толкынынын амплитудасын есептеп шыгару ушін жарык козін ойша туйык бетпен коршау керек. Осы бетке орналаскан екінші реттік жарык коздерінін толкындар интерференциясы кеністіктін карастырылып отырган нуктесіндегі апмлитуданы аныктайды 49.Кристаллоптика негіздері. Кристаллооптика – физиканын жарыктын кристалдарда таралу зандылыктарын зерттейтін саласы. Кристаллооптикада кристалдын негізгі касиеттері: сауленін косарланып сынуы, жарык поляризациясы, поляризация жазыктыгынын бурылуы, плеохроизм карастырылады. Кристалдардын жарык шыгаруы жане жутуы кристалдар спектроскопиясында, ал электр жане магнит орістерінін кристалдардын касиеттеріне асері Кристаллооптиканын негізгі зандарына суйенетін электр жане магнит оптикасында зерттеледі. Кристалдардын анизотропиясы олардагы болшектердін озара асерлесу куші орісінін анизотроптылыгынан туындайды. Бул орістін сипаты ‘’кристалдар симметриясымен’’ тыгыз байланысты. 50.Жарық поляризациясы. Поляризаторлар. Жарык толкындары электромагниттік толкындардын бір түрі болып табыладыда, ол атомдагы электрондарга негізгі асерін тигізеді. Сондыктан тек жарык векторын – электр орісі векторын карастырамыз. Жарык толкынынын электр орісі векторы турлі жакка багытталган, ягни ар турлі жазыктыкка тербелуі мумкін. Олай болса, электр орісі векторынын кеністікке осылайша барлык багытта таралатын жарыгы табиги жарык деп аталады. Кейбір жагдайларда жарык толкыны тек белгілі бір багытта гана тербелуі мумкін. Осындай жарык поляризацияланган жарык деп аталады. Жартылай поляризациялаган жарык деп – векторынын тербелісіне кобінесе багытталган жарыкты айтады. Егер жарык векторы тербелістері бір гана жазыктыкта болса, онда бул жарык жазык поляризацияланган жарык болады. Бул жазыктык поляризациялану жазыктыгы деп аталады. Табиги жарык ушін жане жазык поляризацияланган жарык ушін жане Табиги жарыкты, поляризаторларды пайдаланып, жазык поляризацияланган жарыкка айналдыруга болады. Поляризатор ретінде анизотропты орталарды пайдаланады. 51.Жасанды анизатропия. Поляризация жазықтығының бұрылуының теориясы. Оптикалык изотропты заттардын, егер оларга механикалык кернеу тусірілсе (Брюстер 1816), олар электр орісіне (Керр, 1875) немесе магнит орісіне (Коттон және Муттон, 1905) орналастырылса, онда анизотропты болып шыгатындыгы тажірибеде байкалган. Осынын натижесінде зат оптикалык осі механикалык деформациянын, электр немесе магнит орісінін тиісті багыттарымен дал келетін бірості кристалдын касиетіне ие болады. Натижесінде жасанды анизатроп пайда болады. Поляризациялану жазыктыгын айналдыру кубылысын Д.Арго 1811 жылы кристалдык кварцты, ал Ж.Био 1815 жылы ерітіндіні зерттеу кезінде ашкан. Поляризацияланбаган сауле шыгару агынын (жарыкты) толкын таралу сызыгынын бойындагы жазыктыкта тербелетін толкын шогы турінде кабылдауга болады. Егер сауленін колденен кимасын жазыктыкта тік багытталган десек, онда электромагниттік сауле шыгарудын таралу жазыктыгын тілше сызыкшамен корсетуге болады. Егер жарыктын осы агымын поляризатор аркылы откізсе, онда арбір толкын артоганал кураушыларга, ягни озара біріне-бірі тік багытта орналаскан жазыктыкка жіктеледі. жүктеу/скачать 183,09 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|