Механиканың физикалық негіздері
Дөңгелек өткізгіштің центріндегі кернеулік Соленоид
жүктеу/скачать 1,81 Mb.
|
- Бұл бет үшін навигация:
- 32. Б іртекті магнит өрісі
- 33. Остроградский – Гаусс теоремасы
- 34. Лоренц күші
| 31. Дөңгелек өткізгіштің центріндегі кернеулік Соленоид
Соленоид (грек тілінен аударғанда σολήνα (solina) - канал, құбыр және ειδός (eidos) - ұқсас, ұқсас) - индуктордың бір түрі.Құрылымдық жағынан ұзын соленоидтар бір қабатты орам түрінде де жасалады (суретті қараңыз) және көп қабатты.Егер орамның ұзындығы орамның диаметрінен едәуір асып кетсе, онда электр тоғын тигізген кезде электромагнит қуысында біркелкі болатын Сондай-ақ электромеханикалық қозғағыштар, көбінесе, кері тартылатын ферромагниттік ядросымен электромагниттер деп аталады. Бұл қолданбада электромагнит әрдайым дерлік қамыт деп аталатын сыртқы ферромагниттік өзекпен қамтамасыз етіледі. Шексіз ұзын электромагнит - бұл ұзындығы шексіздікке ұмтылатын электромагнит (яғни оның көлденең өлшемдерінен ұзындығы әлдеқайда үлкен).агнит өрісі пайда болады. 32. Біртекті магнит өрісі Біртекті магнит өрісінің сызықтары майыстыруға болады жағдайда, жарамсыз Санағыш шамасы әр түрлі, магниттік ине әсер күші оның далалық бағыты және шамасы әр түрлі нүктелерінде өзгереді. Сондай-ақ, жолақ әрекет ететін күші магнит өрісінің көрсеткі орналасқан, шамасы және күштер бағытында түрлі түрлі нүктелерінде әрекет етеді. Бұл біртекті өріс деп аталады. 33. Остроградский – Гаусс теоремасы Остроградский – Гаусс теоремасы нүктелік зарядты қоршаган кезкелген г радиусты сфералық бетті киып өтетін кернеулік электр динамикасында — электр статикасының S тұйық бет арқылы өтетін электр индукциясының (D) сол бетті қамтитын көлем (V) ішіндегі зарядқа (Q) пропорционалдығын тұжырымдайтын негізгі теоремасы. 34. Лоренц күші Лоренц күші — электрмагниттік өрісте қозғалатын зарядталған бөлшекке әсер ететін күш. Бұл күшті сипаттайтын өрнекті 1892 ж. голланд физигі Х. А. Лоренц (1853 — 1928) тәжірибе нәтижелерін қорытындылап тапқан Формуласы F=q(E+v*B) Зарядталған бөлшек жылдамдығының кез келген мәндерінде (*) өрнегі орындалады; бұл өрнек электрдинамиканың ең негізгі қатыстарының бірі, өйткені, ол электр-магниттік өріс теңдеулерін зарядталған бөлшектің қозғалыс теңдеулерімен байланыстыруға мүмкіндік береді. Өрнектің оң жағындағы бірінші мүше — зарядталған бөлшекке электр өрісі тарапынан, ал екіншісі — магнит өрісі тарапынан әсер ететін күштер. Лоренц күшінің магниттік бөлігінің бағыты бөлшек жылдамдығына перпендикуляр болғандықтан механикалық жұмыс жасамайды. Ол бөлшектің энергиясын өзгертпей, тек қозғалысының траекториясын қисайтады. Лоренц күшінің магниттік бөлігінің шамасы, θ=90° болғанда максималь, ал θ=0 болса, оның шамасы нөлге тең болады. жүктеу/скачать 1,81 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|